Закон электромагнитной индукции
Закон электромагнитной индукции — история открытия, в чем суть
Определение
Электродвижущая сила, ЭДС — физическая величина, выражающая работу сил, которые действуют в электрических цепях, за исключением электростатических и диссипативных сил. Обозначение — греческая буква \(\varepsilon\) , для электродвижущей силы индукции — \(\varepsilon_i\) .
Определение
Закон электромагнитной индукции является основным законом электродинамики, касающимся принципов работы трансформаторов, дросселей, многих видов электродвигателей и генераторов. Закон гласит: для любого замкнутого контура индуцированная электродвижущая сила (ЭДС) равна скорости изменения магнитного потока, проходящего через этот контур.
На проводник с током, находящийся в магнитном поле, воздействует сила Ампера, которую можно выразить в виде векторного произведения:
Осторожно! Если преподаватель обнаружит плагиат в работе, не избежать крупных проблем (вплоть до отчисления). Если нет возможности написать самому, закажите тут.
\(d\overrightarrow F\;=\;Id\overrightarrow l\;\times\;\overrightarrow B\)
Величина В здесь — магнитная индукция, силовая характеристика магнитного поля. Она определяет силу, с которой магнитное поле воздействует на заряд.
Основной вклад Фарадея в физику электромагнитных явлений заключается в отказе от ньютонова принципа дальнодействия и во введении понятия поля — пространства, сплошь заполненного силовыми линиями.
Фарадей опытным путем выяснил, что при каждом пересечении проводника с магнитными силовыми линиями по проводнику проходит заряд \(\triangle Q\) . С числом \triangle Ф пересеченных линий магнитного поля его связывает следующая зависимость:
\(\alpha\) здесь — коэффициент пропорциональности, Ф — магнитный поток. Единица измерения магнитного потока — вебер.
Это соотношение считается количественным выражением закона индукции.
Максвелл решил придать закону Фарадея математическую форму. Представив замкнутый контур С, в котором действует электродвижущая сила индукции \(\varepsilon_i\) , Максвелл, чтобы высчитать количество линий магнитного поля \(\triangle Ф\) , соприкасающихся с контуром за время \(\triangle t\) , отождествлял контур с поверхностью S, поделенной на элементарные площадки \(\triangle S\) , и приравнял Ф к магнитному потоку сквозь всю поверхность. В итоге Максвелл получил следующее выражение:
Объединив это соотношение с законом Фарадея, Максвелл вывел собственную формулировку закона электромагнитной индукции:
Ленц добавил к закону Фарадея важное пояснение: индукционный ток в любом случае направлен так, чтобы противодействовать причине, которая его вызвала. Правило Ленца подтверждается на опыте, и энергия, если она сохраняется, не может быть отрицательной. Тогда следует считать коэффициент \(\alpha\) положительным, а в выражение добавить минус:
Для любого контура индуцированная электродвижущая сила пропорциональна скорости изменения магнитного потока в этом контуре, взятой со знаком минус.
Вывод закона с доказательством
Герман Гельмгольц первым вывел закон Фарадея из закона сохранения энергии. Представим проводник, перемещающийся в однородном магнитном поле, которое расположено под прямым углом к нему. Под воздействием силы Ампера F он сдвигается на расстояние dx. Сила F совершает работу dA = IdФ.
Прибавим к ней работу на джоулеву теплоту и получим выражение:
\(\epsilon Idt = I^Rdt + IdФ\)
Как выглядит формула закона электромагнитной индукции
Если проводник неподвижен, то индукционный ток вызывает само электрическое поле, это явление называется самоиндукцией. В соответствии с основной теоремой электростатики работа электростатического поля при переносе единичного заряда по замкнутой траектории равняется нулю. Значит, в проводнике возникает вихревое электрическое поле, работа которого равна электродвижущей силе индукции:
\(\varepsilon_i\;=\;\underset С<\oint\;>\;(\overrightarrow\times\;d\overrightarrow l)\\\)
Определение
Вихревое электрическое поле — поле, порождаемое переменным магнитным током и имеющее замкнутые линии напряженности.
Тогда закон записывается в интегральной форме так:
\(\;\underset С<\oint\;>\;(\overrightarrow\times\;d\overrightarrow l) = — \frac\frac\int \underset S<\int\;>\;(\overrightarrow \times d\overrightarrow)\)
Левая часть выражения описывает циркуляцию \(\overrightarrow\) по замкнутому контуру С. Правая часть — скорость изменения магнитного потока Ф, который вычисляется как интеграл по поверхности S, «натянутой» на контур С.
Применение закона электромагнитной индукции на практике
В быту распространено использование этого явления для изменения величины напряжения тока в катушках индуктивности, или дросселях. Дроссели используют для подавления помех, ограничения переменного тока, накопления энергии и т. д.
В некоторых случаях, например, при очень маленьком размере электронной схемы, вместо катушек индуктивности используют специальные устройства — гираторы, которые заставляют электрические цепи проявлять индуктивные свойства.
Существуют также магнитные газовые генераторы, для создания тока в которых создается магнитное поле, в свою очередь создающее электродвижущую силу.
В учебных задачах часто требуется применение закона Фарадея, чтобы найти ЭДС, силу тока в проводнике или изменение магнитного потока. Рассмотрим на примере.
Задача 1
Магнитный поток, проходящий через контур, равномерно изменился за 5 секунд на 0,013 Вб. Сопротивление проводника равно 0,04 Ом. Найти силу тока.
Решение
Подставим известные значения в формулу закона Ома, учитывая закон Фарадея:
Задача 2
Ток силой 6 Ампер течет по катушке, индуктивность которой L равна 8 мкГн. За время \(,\) равное 5 мс, сила тока падает почти до нуля. Найти среднее значение электродвижущей силы самоиндукции.
Решение
Так как магнитный поток меняется только за счет падения силы тока, то
\(\epsilon_ = — L \times \frac\)
Подставим известные значения:
\(\epsilon_ = — 8\times 10^ \times \frac> = — 9,6 \times 10^\)
Закон электромагнитной индукции.
М. Фарадеем было установлено, что сила индукционного тока пропорциональна скорости изменения магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром:
Возникновение тока в замкнутом контуре означает наличие сторонних сил, работа которых по перемещению единичного заряда в контуре называется электродвижущей силой (ЭДС). Это означает, что при изменении потока через поверхность, ограниченную замкнутым контуром, в контуре возникает ЭДС ɛi которую называют ЭДС индукции. Согласно закону Ома для замкнутой цепи, . Следовательно, ЭДС индукции пропорциональна ΔФ/Δt, поскольку сопротивление R не зависит от изменения магнитного потока.
Закон электромагнитной индукции формулируется так:
ЭДС индукции ɛi в замкнутом контуре равна по модулю скорости изменения магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром:
.
Применение правила Ленца к замкнутому контуру с положительной нормалью приводит к выражению:
.
Формула ( ) выражает основной закон электромагнитной индукции .
На рисунке внешнее магнитное поле индукции В возрастает со временем и направлено вдоль положительной нормали к контуру с током. Индуцированный ток противоположен выбранному направлению обхода в соответствии с индуцированным магнитным полем В’.
Описанные выше опыты свидетельствуют о том, что электромагнитная индукция — это возникновение электрического поля и электрического тока при изменении во времени магнитного поля или при движении проводника в магнитном поле. Эти два типа эффектов электромагнитной индукции отличаются физической природой процессов, отвечающих за их возникновение. Первый тип обусловлен наведением вихревого электрического поля переменным магнитным полем, второй — действием сил Лоренца на движущиеся заряды в стационарном магнитном поле. В обоих случаях выполняется основной закон индукции, выраженный формулой ().
Закон электромагнитной индукции Фарадея
Чтобы научиться эффективно использовать электричество, важно понимать правила его взаимодействия с магнитным полем. В определённых случаях магнитное поле может стать причиной возникновения электрического тока. Данное явление известно как электромагнитная индукция, понять его помогает закон электромагнитной индукции Фарадея.
История открытия
До середины 19 века было хорошо известно о существовании электрического и магнитного полей, но считалось, что они имеют разную природу. Это было обусловлено уровнем развития науки и техники. Фарадей был уверен в том, что оба этих случая представляют собой частные проявления более общего понятия — электромагнитного поля.
Благодаря его исследованиям были получены основополагающие сведения, подтверждающие явление электромагнитной индукции. Однако надо сказать, что в это время многие важные идеи как бы витали в воздухе. Представления о природе электромагнитной индукции не были исключением. Одновременно с Фарадеем к аналогичным выводам пришёл Джозеф Генри.
Максвелл также исследовал законы электромагнитного поля на протяжении многих лет. В 1873 году он изложил свои уравнения, которые легли в основу современных знаний и технологий, относящихся к этой сфере. В знак признания заслуг Фарадея, сформулированная Максвеллом теорема, была признана как закон электромагнитной индукции Фарадея-Максвелла.
Одним из выводов стало то, что любые изменения электрического поля вызывают изменения магнитного, а меняющееся магнитное поле вызывает создание электрического. Закон Фарадея является убедительной демонстрацией этого принципа.
Основные понятия
Формулировка закона электромагнитной индукции становится более понятной после изучения тех характеристик, которые в нем упоминаются. Определение свойств магнитного поля основывается на знании вектора напряжённости в каждой его точке. Зрительно это можно представить в виде картинки с большим количеством стрелок. Если поле является неравномерным, то они могут иметь различные направления и величину. Магнитное поле способно с течением времени изменяться. В этом случае напряжённость будет принимать различные значения.
Закон электромагнитной индукции Фарадея рассматривает замкнутый контур. Подразумевается, что он сделан из проводника и имеет произвольную форму. Действие закона относится как к плоским, так и к объёмным замкнутым контурам. Однако для лучшего понимания следует представить себе фигуру простой формы, находящуюся в одной плоскости.
На приведённой здесь схеме показана напряжённость поля B, имеющая вектор, проходящий через плоскость, ограниченную контуром в виде прямоугольника. Перпендикулярное направление к ней обозначено символом n.
Если поле имеет сложную конфигурацию, а также изменяется во времени, то рассматриваются промежутки, которые настолько малы, что вектор в их пределах почти не изменяется. В данном случае напряжённость электрического поля будет представлять собой сумму таких векторов.
Аналогичный подход применяется при рассмотрении сложных поверхностей, ограниченных контуром. Для проведения анализа они разбиваются на элементарные плоские участки. Вычисления в таких сложных случаях производятся с использованием методов интегрального исчисления.
Далее рассматривается контур в виде плоской фигуры с проходящим через него постоянным вектором напряжённости.
Теперь определим, что представляет собой магнитный поток. Расчёты проводятся для определённого поля, проходящего через рассматриваемый контур. Используется следующая формула:
Из формулы видно, что если рамка перпендикулярна вектору напряжённости, то магнитный поток будет максимальным, а если параллельна, то он равен нулю. Поток может принимать положительное или отрицательное значение в зависимости от величины косинуса угла.
Электромагнитная индукция
Рассматриваемые поля взаимосвязаны. Если поток через контур изменится, то возникает электродвижущая сила, которая будет перемещать по контуру заряды. Фарадей внимательно изучал этот эффект. Чтобы лучше понимать то, как действует магнитное поле, проводились многочисленные опыты. Из основных можно привести следующие:
- На непроводящей основе располагают две электрически не связанные друг с другом катушки. Одну из них присоединяют к гальванометру. Другая через выключатель подключается к источнику питания. При замыкании ключа ток протекает по второй катушке, а в первой возникает импульс тока. После размыкания ключа также наблюдается импульс тока, но противоположного направления.
- В этом опыте участвуют две катушки. В одной из них выходы подсоединены к гальванометру, в другой — к источнику питания. Если одну из них перемещать рядом с другой, то гальванометр покажет, что через катушку проходит ток, несмотря на то, что электрически она не подсоединена к источнику.
- Здесь используется катушка, которая подключена к гальванометру. Она имеет внутреннюю полость, вдоль которой экспериментатор двигает магнит. В результате в катушке возникает электродвижущая сила, и гальванометр показывает наличие тока.
В этих опытах видно, что изменение магнитного потока приводит к возникновению электродвижущей силы. Важно отметить, что возникающий ток может иметь разное направление в зависимости от особенностей воздействия.
Формулировка закона Фарадея
Чтобы вывести закон электромагнитной индукции, Фарадей проделал множество опытов, в которых проводил точное измерение электрических параметров. На их основании он создал уравнение, которое доказало свою истинность.
Если рассматривается замкнутый контур, то возникающая в нём ЭДС индукции равна по абсолютной величине и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока, проходящего через этот контур. Закон формулируется таким образом.
Здесь стоит обратить внимание на то, что ток, возникший в контуре, также создаст магнитное поле. Оно будет меньше первоначального, определяющего его, и будет направлено так, чтобы противодействовать его изменению. Об этом говорит знак минус. Рассматриваемое выражение описывает ситуацию для плоского контура. Если речь идёт о катушке с N витками, то у формулы будет следующий вид:
В данной формуле используется электродвижущая сила. Чтобы определить силу тока, можно воспользоваться законом Ома.
Закон Фарадея описывает изменение магнитного потока. Важно понимать, в каких случаях оно может произойти. Это обычно относится к следующим ситуациям:
- В постоянном магнитном поле происходит перемещение контура. Здесь могут рассматриваться передвижение, поворот или изменение его формы.
- При неподвижном контуре происходит изменение магнитного поля во времени. Оно, например, может менять свою интенсивность, направление или перемещаться.
Также могут рассматриваться ситуации, когда оба вида изменений происходят одновременно, однако они являются значительно более сложными. Во всех рассмотренных случаях изменения подчиняются закону Фарадея.
Правило Ленца
Закон Фарадея позволяет определить величину индукционного тока. Однако он в контуре может протекать в двух направлениях. Чтобы понять в каком именно, нужно использовать правило Ленца.
Строгая формулировка этого правила гласит, что возникающий ток порождает поле, вектор напряжения которого направлен противоположно тому, какой имело первоначальное поле. В этом эффекте можно убедиться, если провести простой опыт.
Когда магнит, вносят внутрь кольца, держа вперёд северным полюсом, по нему проходит ток в направлении против часовой стрелки. При этом вектор напряжённости определяется просто — он направлен внутрь контура. Возникший ток в соответствии с законами физики создаст поле с вектором напряжённости направленным противоположно движению магнита.
Таким образом, чтобы применить правило Ленца к явлению электромагнитной индукции, необходимо выполнить следующие действия:
- Нужно определить то, как направлен вектор B внешнего магнитного поля.
- Далее требуется определить, происходит ли его уменьшение или увеличение.
- Определить направление вектора индукционного тока, создаваемого магнитным полем. Если изменение внешнего поля положительно, то векторы индукции и тока направлены противоположно друг другу. Если оно отрицательно, то векторы являются сонаправленными.
- Зная направление вектора силы Ленца, можно по правилу правого винта определить направление электрического тока.
Важно отметить, что нарушение правила Ленца противоречило бы закону сохранения энергии. В таком случае ток смог бы поддерживать себя на протяжении неограниченного времени.
Практическое применение закона Фарадея
Эффект, который описывается рассматриваемым законом, позволяет превращать механическое движение в электрический ток. Это можно объяснить с помощью следующего примера.
Если постоянный магнит перемещать вдоль замкнутого контура, то по нему пройдёт ток. Его сила будет зависеть от особенностей движения магнита. Понятно, что механическое движение можно обеспечить множеством различных способов. Однако в результате применения указанной схемы можно получить электрическую энергию.
Закон Фарадея также используется в работе трансформаторов. Они устроены таким образом, что переменный ток подаётся на входную катушку (первичную обмотку). Его изменения создают магнитное поле в сердечнике, которое также проходит через вторую катушку (вторичную обмотку). Изменения магнитного поля создают ток, используемый для работы электроприбора.
Токовые клещи представляют собой особый тип трансформатора. Обычно сердечник имеет форму кольца, но в токовых клещах он разомкнут. Этот инструмент можно раскрыть и затем закрыть вокруг провода, бесконтактным образом измеряя силу тока в нём. Такие измерения проводятся без отключения электросети, что существенно упрощает процедуру.
Закон Фарадея в относительно простой и понятной форме описывает связь между электрическим и магнитным полями. Он является основным законом электродинамики. На его основе построен принцип работы генераторов и электродвигателей.
Электромагнитная индукция. Закон Фарадея. Правило Ленца
Магнитный поток $Ф$, пронизывающий контур, равен произведению модуля вектора индукции магнитного поля $В↖$ на площадь $S$, ограниченную этим контуром, и на косинус угла а между нормалью к плоскости контура $n↖$ и вектором $B↖$.
Произведение $Bcosα=B_n$ является проекцией вектора магнитной индукции на нормаль к плоскости контура, поэтому
Магнитный поток пропорционален числу линий магнитной индукции, пронизывающих поверхность контура, и характеризует распределение магнитного поля на поверхности, ограниченной замкнутым контуром.
Единицей магнитного потока в СИ является вебер (Вб). Магнитный поток в $1$ Вб создается однородным магнитным полем с индукцией $1$ Тл через поверхность площадью $1$ м 2 , расположенную перпендикулярно вектору магнитной индукции.
Закон электромагнитной индукции Фарадея
М. Фарадеем было установлено, что сила индукционного тока пропорциональна скорости изменения магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром:
Возникновение тока в замкнутом контуре означает наличие сторонних сил, работа которых по перемещению единичного заряда в контуре называется электродвижущей силой (ЭДС). Это означает, что при изменении потока через поверхность, ограниченную замкнутым контуром, в контуре возникает ЭДС $ε_1$ которую называют ЭДС индукции. Согласно закону Ома для замкнутой цепи, $I_i=/$.
Следовательно, ЭДС индукции пропорциональна $/$, поскольку сопротивление $R$ не зависит от изменения магнитного потока.
Закон электромагнитной индукции формулируется так:
ЭДС индукции $ε_1$ в замкнутом контуре равна по модулю скорости изменения магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром:
Применение правила Ленца к замкнутому контуру с положительной нормалью приводит к выражению:
Формула $ε_1=-/$ выражает основной закон электромагнитной индукции.
На рис. внешнее магнитное поле индукции $В$ возрастает со временем и направлено вдоль положительной нормали к контуру с током.
Индуцированный ток противоположен выбранному направлению обхода в соответствии с индуцированным магнитным полем $В’$.
Описанные выше опыты свидетельствуют о том, что электромагнитная индукция — это возникновение электрического поля и электрического тока при изменении во времени магнитного поля или при движении проводника в магнитном поле. Эти два типа эффектов электромагнитной индукции отличаются физической природой процессов, отвечающих за их возникновение. Первый тип обусловлен наведением вихревого электрического поля переменным магнитным полем, второй — действием сил Лоренца на движущиеся заряды в стационарном магнитном поле. В обоих случаях выполняется основной закон индукции, выраженный формулой $ε_1=-/$.
Вихревое электрическое поле
В первом типе электромагнитной индукции ЭДС возникает в неподвижном замкнутом проводнике при любом изменении магнитного поля.
С другой стороны, известно, что возникновение электродвижущей силы в любой цепи связано со сторонними силами, действующими на заряды в этой цепи. Под сторонними силами имеются в виду силы неэлектростатического характера. Какова же природа этих сил в данном случае?
Результаты различных экспериментов по электромагнитной индукции показали, что ЭДС индукции не зависит ни от материала проводника (металл, электролит и т. д.), ни от его состояния (например, величины и распределения температуры). Отсюда следует вывод, что сторонние силы связаны с самим магнитным полем.
Анализ явления электромагнитной индукции привел Дж. Максвелла к заключению, что причиной появления ЭДС индукции является электрическое поле, отличающееся от электростатического поля следующими особенностями.
1. Возникновение поля никак не связано с наличием проводников; оно существует в пространстве, окружающем переменное магнитное поле, независимо от наличия в нем проводников; проводники являются лишь индикаторами поля (если проводник замкнут, по нему течет ток).
2. Это поле не является электростатическим, поскольку силовые линии электростатического поля всегда разомкнуты, они начинаются и заканчиваются на зарядах, и напряжение по замкнутому контуру в электростатическом поле равно нулю; электростатическое поле не может поддерживать движение зарядов в замкнутом контуре, т. е. привести к возникновению ЭДС.
3. В противоположность последнему индуцированное переменным магнитным полем электрическое поле является вихревым (как и магнитное поле); оно имеет замкнутые силовые линии, приводит к возникновению ЭДС индукции, приводящей в движение заряды по замкнутым проводам.
4. В отличие от электростатического поля, работа сил вихревого электрического поля и электрическое напряжение по замкнутому контуру не равны нулю, а значение напряжения между двумя точками определяется не только их взаимным положением, но и формой контура, соединяющего эти точки.
Все вышеизложенное позволяет сделать вывод, который выражает первое основное положение теории Максвелла: любое изменение магнитного поля вызывает появление вихревого электрического поля.
Направление силовых линий напряженности $Е↖$ совпадает с направлением индукционного тока. Работа вихревого электрического поля при перемещении единичного положительного заряда вдоль замкнутого неподвижного проводника численно равна ЭДС индукции в этом проводнике. Чем быстрее меняется индукция магнитного поля, тем больше напряженность индуцированного электрического поля.
Вихревые токи (токи Фуко). В массивном проводнике, находящемся в переменном магнитном поле, вихревое электрическое поле вызывает индукционный ток. Поскольку линии напряженности $Е↖$ замкнуты, то и линии тока внутри этого массивного проводника замкнуты, поэтому они называются вихревыми токами, или токами Фуко. В 1855 г. Ж. Б. Л. Фуко обнаружил нагревание ферромагнитных сердечников, а также других металлических тел в переменном магнитном поле. Он объяснил этот эффект возбуждением индукционных токов. Фуко предложил способ уменьшения потерь энергии за счет нагрева — изготавливать сердечники и другие магнитопроводы в виде пластин, разделенных тонкими изолирующими пленками, и ориентировать поверхности этих пластин перпендикулярно вектору напряженности вихревого электрического поля (т. е. чтобы они пересекали возможные линии вихревых токов).
Нагрев вихревыми токами массивных проводников используется в индукционных печах для плавки металлов и изготовления сплавов.
ЭДС индукции в движущихся проводниках
ЭДС индукции в проводниках, движущихся в постоянном магнитном поле, соответствует второму типу электромагнитной индукции, обусловленному не переменным внешним магнитным полем, а действием сил Лоренца на свободные заряды проводника.
ЭДС индукции, возникающая на концах проводника длиной $l$, движущегося с постоянной скоростью $υ↖$ под некоторым углом $α$ к вектору индукции $В↖$ однородного магнитного поля, равна:
где $А$ — работа силы Лоренца по перемещению заряда $q$ на пути $l, F_L$ — сила Лоренца, действующая на движущийся заряд.
Если такой проводник входит в состав замкнутой цепи, остальные части которой неподвижны, то в цепи возникает электрический ток. Сила тока равна:
где $R$ — сопротивление нагрузки (лампочки); $r$ — сопротивление проводника, играющего роль внутреннего сопротивления источника тока (сопротивлением соединяющих проводников пренебрегаем).
С другой стороны, ту же ЭДС индукции можно получить, используя основной закон электромагнитной индукции $ε_i=-/$ и формулу $Ф=B_S$:
В данном случае изменение потока осуществляется не за счет изменения индукции поля, а за счет изменения площади контура, равного $∆S=-lυ∆t$. В результате получим:
Правило Ленца
Правило Ленца (закон Ленца) было установлено Э. X. Ленцем в 1834 г. Оно уточняет закон электромагнитной индукции, открытый в 1831 г. М. Фарадеем. Правило Ленца определяет направление индукционного тока в замкнутом контуре при его движении во внешнем магнитном поле.
Направление индукционного тока всегда таково, что испытываемые им со стороны магнитного поля силы противодействуют движению контура, а создаваемый этим током магнитный поток $Ф_1$ стремится компенсировать изменения внешнего магнитного потока $Ф_e$.
Закон Ленца является выражением закона сохранения энергии для электромагнитных явлений. Действительно, при движении замкнутого контура в магнитном поле за счет внешних сил необходимо выполнить некоторую работу против сил, возникающих в результате взаимодействия индуцированного тока с магнитным полем и направленных в сторону, противоположную движению.
Правило Ленца иллюстрируют рисунок. Если постоянный магнит вдвигать в катушку, замкнутую на гальванометр, индукционный ток в катушке будет иметь такое направление, которое создаст магнитное поле с вектором $В’$, направленным противоположно вектору индукции поля магнита $В$, т. е. будет выталкивать магнит из катушки или препятствовать его движению. При вытягивании магнита из катушки, наоборот, поле, создаваемое индукционным током, будет притягивать катушку, т. е опять препятствовать его движению.
Для применения правила Ленца с целью определения направления индукционного тока $I_е$ в контуре необходимо следовать таким рекомендациям.
- Установить направление линий магнитной индукции $В↖$ внешнего магнитного поля.
- Выяснить, увеличивается ли поток магнитной индукции этого поля через поверхность, ограниченную контуром ($∆Ф > 0$), или уменьшается ($∆Ф 0$,и иметь одинаковое с ними направление, если $∆Ф
- ООО «Экзамер», 2024
- Написать нам
- Юридические документы