В чем измеряется плотность нейтронного потока

RU2615709C1 — Устройство для измерения плотности потока нейтронов ядерной энергетической установки в условиях фоновой помехи от гамма-квантов и высокоэнергетичных космических электронов и протонов — Google Patents

Publication number RU2615709C1 RU2615709C1 RU2016100750A RU2016100750A RU2615709C1 RU 2615709 C1 RU2615709 C1 RU 2615709C1 RU 2016100750 A RU2016100750 A RU 2016100750A RU 2016100750 A RU2016100750 A RU 2016100750A RU 2615709 C1 RU2615709 C1 RU 2615709C1 Authority RU Russia Prior art keywords detectors protons neutron detector power plant Prior art date 2016-01-11 Application number RU2016100750A Other languages English ( en ) Inventor Александр Николаевич Беляев Андрей Николаевич Власенко Олег Евгеньевич Лапин Виктор Григорьевич Микуцкий Виктор Ефимович Соловьев Игорь Игоревич Шишов Original Assignee Федеральное государственное автономное научное учреждение «Центральный научно-исследовательский и опытно-конструкторский институт робототехники и технической кибернетики» (ЦНИИ РТК) Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.) 2016-01-11 Filing date 2016-01-11 Publication date 2017-04-07 2016-01-11 Application filed by Федеральное государственное автономное научное учреждение «Центральный научно-исследовательский и опытно-конструкторский институт робототехники и технической кибернетики» (ЦНИИ РТК) filed Critical Федеральное государственное автономное научное учреждение «Центральный научно-исследовательский и опытно-конструкторский институт робототехники и технической кибернетики» (ЦНИИ РТК) 2016-01-11 Priority to RU2016100750A priority Critical patent/RU2615709C1/ru 2017-04-07 Application granted granted Critical 2017-04-07 Publication of RU2615709C1 publication Critical patent/RU2615709C1/ru

Images

Classifications

G — PHYSICS
G01 — MEASURING; TESTING
G01T — MEASUREMENT OF NUCLEAR OR X-RADIATION
G01T3/00 — Measuring neutron radiation
G01T3/08 — Measuring neutron radiation with semiconductor detectors

Abstract

Изобретение относится к области ядерного приборостроения. Устройство для измерения плотности потока нейтронов ядерной энергетической установки в условиях фоновой помехи от гамма-квантов и высокоэнергетичных космических электронов и протонов содержит замедлитель нейтронов, блок питания и два параллельно расположенных полупроводниковых детектора с нанесенным на чувствительную область каждого детектора конвертером нейтронов, при этом чувствительные области детекторов с нанесенными на них конверторами обращены по направлению друг к другу, при этом между детекторами расположена пластина из органического материала, а сигналы с детекторов, проходящие через отдельные для каждого детектора каналы регистрации, состоящие из зарядочувствительного предусилителя, устройства селекции сигналов по амплитуде и формирователя временной отметки, подаются на устройство временной селекции, работающее по схеме антисовпадений. Технический результат – измерение плотности потока нейтронов в условиях фоновой помехи от гамма-квантов и высокоэнергетичных космических электронов и протонов. 2 ил.

Description

Изобретение относится к области ядерного приборостроения и может быть использовано при создании измерителей плотности потока нейтронов, излучаемых ядерной энергетической установкой, размещенной на космическом аппарате.

Важнейшей характеристикой устройства детектирования для контроля плотности потока нейтронов ядерной энергетической установки, размещенной на космическом аппарате, является его устойчивость к внешним дестабилизирующим факторам, таким как гамма-излучение самой энергетической установки и космические высокоэнергетические заряженные частицы — протоны и электроны.

При воздействии на детектор нейтронов потока заряженных частиц в нем могут возникнуть сигналы, по амплитуде неотличимые от импульсов, обусловленных нейтронами. Для устранения этой компоненты фона обычно используют экранировку детектора нейтронов дополнительным счетчиком или группой счетчиков, фиксирующих прохождение заряженных частиц, а также осуществляют дискриминацию выходных сигналов по форме или используют разностную регистрацию сигналов от счетчиков с различной эффективностью регистрации нейтронов.

В качестве примера экранировки детектором нейтронов группой счетчиков можно привести детектор, разработанный для спутника OSO — F [1]. В состав детектора входит гелиевый пропорциональный счетчик, а в качестве замедлителя используется сцинтиллирующая пластмасса. Замедлитель окружен 22 пропорциональными счетчиками заряженных частиц, подключенными вместе с гелиевым счетчиком на устройство отбора антисовпадений. Пластический сцинтиллятор замедлителя вместе с фотоэлектронным умножителем образовывает дополнительный счетчик, который вместе с гелиевым счетчиком связан с устройством отбора совпадений. Быстрый нейтрон, попадая в замедлитель, создает несколько протонов отдачи, которые регистрирует дополнительный счетчик. Одновременное срабатывание гелиевого и дополнительного сцинтилляционного счетчиков идентифицируются как случаи регистрации быстрых нейтронов.

Примером разностной регистрации сигналов от счетчиков с различающейся эффективностью регистрации нейтронов служит устройство, содержащее две группы одинаковых борных пропорциональных счетчиков с низкой эффективностью регистрации фонового гамма-излучения и различной эффективностью регистрации нейтронов. В одной группе счетчики наполняли BF₃ с бором, обогащенным изотопом 10 B до 96%, а в другой группе — с естественным бором (изотоп 10 B около 12%) [2]. Отношение эффективности регистрации нейтронов в таком детекторе равно восьми при одинаковой эффективности детектирования заряженных частиц и гамма-квантов.

Известно устройство для регистрации плотности потока нейтронов, представляющее собой моноблок, содержащий нейтронный детектор, изготовленный на основе монокристалла LiCaAlF6 активированного церием (Се), и блок импульсной дискриминации [3]. Устройство различает нейтронное и гамма-излучение за счет различий в форме импульса световых сигналов от сцинтиллятора, возникающих при регистрации различных типов излучения, эта задача решается с помощью устройства дискриминации по форме сигналов.

Однако использование такого устройства на космическом аппарате для измерения плотности потока нейтронов от ядерной энергетической установки не представляется возможным. Это связано с тем, что форма импульсов от взаимодействия протонов и нейтронов с материалами сцинтиллятора практически одинакова, так как нейтроны в детекторе регистрируются по протонам отдачи, и космические протоны будут регистрироваться как полезный сигнал от протонов отдачи.

Например, плотность потока фоновых космических протонов с энергией выше 25 МэВ за защитой массовой толщиной 0,5 г/см 2 достигает значения 1,2×10 5 частиц/(см 2 ⋅сек). При вероятности регистрации таких частиц, близкой к 100%, указанная плотность потока создает такое значение фонового сигнала на детекторе, по сравнению с которым значение полезного сигнала от гамма-излучения ядерной энергетической установки будет пренебрежимо мало. Следовательно, величина плотности потока нейтронов, вычисляемая устройством, будет состоять только из фоновой компоненты.

Наиболее близким техническим решением, принятым за прототип, является устройство ПДТН-001, предназначенное для непрерывного измерения плотности потока тепловых нейтронов [4]. Для регистрации нейтронов спектра деления наземной ядерной энергетической установки устройство ПДТН-001 крепится к полиэтиленовому замедлителю, выполненному в виде полусферы с радиусом 10 см. Нейтроны спектра деления, испускаемые установкой, замедляются в полиэтилене до энергий тепловых нейтронов и регистрируются устройством.

ПДТН-001 состоит из узла детекторов, узла усилителя и узла комбинированного. Схема устройства приведена на фиг. 1. Узел детектирования, прикрепленный к полиэтиленовому замедлителю (1), представляет собой моноблок с одним измерительным каналом, содержащим два включенных параллельно кремниевых ионно-имплантированных детектора (2, 3). Каждый кремниевый детектор площадью 250 мм 2 крепится на отдельной печатной плате. На чувствительную область каждого детектора нанесена пленка конвертера (4, 5). Конвертер изготовлен в виде пленки толщиной около 5 мкм из материала Li 6 F. Детекторы регистрируют заряженные частицы, образовавшиеся в результате взаимодействия нейтронов с ядрами атомов Li 6 , содержащихся в пленке конвертеров. Детекторы размещены один за другим в корпусе из алюминия (6) толщиной 0,5 мм. Выходной сигнал каждого из детекторов поступает на вход одного общего для них узла усиления (7), состоящего из зарядочувствительного предусилителя и квазигауссовского усилителя-формирователя. Затем через амплитудный селектор и магистральный импульсный усилитель (8) сигнал поступает на внешний блок обработки информации. Питание устройства осуществляется от блока питания (9).

Работает ПДТН-001 следующим образом. Кремниевые детекторы преобразуют энергию заряженных частиц, вылетающих из конвертора, в электрический заряд, который усиливается и преобразуется в импульс напряжения. Этот импульсный сигнал подается на селектор амплитуды. На выходе селектора сигнал формируется по длительности и амплитуде, затем усиливается магистральным усилителем по мощности и поступает на выходной разъем устройства ПДТН-001.

Основным недостатком устройства ПДТН-001 является отсутствие возможности его использования на космических объектах, оснащенных ядерной энергетической установкой, для проведения радиометрического контроля плотности потока излучаемых нейтронов. Это обусловлено высокой чувствительностью устройства к регистрации протонов и электронов.

Целью изобретения является создание устройства для измерения плотности потока нейтронов, создаваемого ядерной энергетической установкой, размещенной на космическом аппарате, в условиях фоновой помехи от гамма-квантов ядерной энергетической установки и высокоэнергетичных космических электронов и протонов.

Поставленная цель достигается за счет следующих конструктивных особенностей.

Предложено устройство, схема которого приведена на фиг. 2. Для регистрации нейтронов спектра деления ядерной энергетической установки устройство прикрепляется к замедлителю (9), в котором нейтроны спектра деления замедляются до энергий тепловых нейтронов. Устройство содержит полупроводниковые детекторы (10, 11), помещенные в защитный корпус (12). Полупроводниковые детекторы крепятся на отдельных печатных платах и размещены в защитном корпусе так, чтобы чувствительные стороны детекторов с нанесенными на них конвертерами (13, 14) были обращены по направлению друг к другу. Между детекторами устанавливается пластина (15), выполненная из органического материала. Выход каждого полупроводникового детектора подан на отдельный, соответствующий этому детектору, зарядочувствительный предусилитель с квазигауссовским формирователем (16). Выход каждого предусилителя соединен с входом соответствующего устройства селекции сигналов по амплитуде (17). Выход каждого устройства селекции соединен с входом соответствующего формирователя временной отметки (18). Выходы каждого формирователя соединены с входом устройства временной селекции (19), осуществляющим отбор сигналов по схеме антисовпадений. Информация с выхода устройства временной селекции поступает на внешний блок обработки информации для вычисления численного значения плотности потока нейтронов. Питание устройства осуществляется от блока питания (20). Устройство работает следующим образом.

Нейтроны, замедленные до тепловых энергий, попадают в конвертер, размещенный на каждом полупроводниковом детекторе, и вызывают ядерную реакцию Li 6 (n, α)Н 3 , в результате которой в конвертере рождаются две заряженные частицы: альфа-частица и тритон Н 3 . Замедлитель нейтронов, как и в прототипе, может быть выполнен в виде полусферы из полиэтилена радиусом 10 см.

Заряженные частицы при рождении разлетаются строго в противоположные стороны, их траектории по отношению друг к другу направлены под углом 180°. Заряженные частицы, вылетевшие из конвертера в сторону детектора, которому он принадлежит, преобразуются в электрический заряд, который усиливается зарядочувствительным усилителем, преобразуется в импульс напряжения и подается на селектор амплитуд, а затем на формирователь временной отметки.

В качестве полупроводниковых детекторов могут выступать детекторы, выполненные из кремния. Для повышения радиационной стойкости устройства вместо кремниевых детекторов можно использовать детекторы ионизирующего излучения на основе алмаза.

Заряженные частицы, вылетевшие из конвертера в сторону детектора, которому он не принадлежит, поглощаются в пленке из органического материала, следовательно, не долетают до другого детектора и не регистрируются им. В качестве материала для пленки может использоваться полиэтилен толщиной 0,5 мм.

Таким образом, моменты формирования сигналов в каждом из двух полупроводниковых детекторах при регистрации нейтронов не совпадают между собой. Следовательно, сигналы от каждого детектора, поданные на устройство временной селекции, работающего в режиме антисовпадений, поступают на блок обработки информации без искажений.

Низкоэнергетичное фоновое излучение электронов, протонов и гамма-квантов поглощается защитным корпусом. Толщина и материал корпуса должна быть достаточны для исключения попадания на детекторы низкоэнергетичных гамма-квантов от ядерной энергетической установки и низкоэнергетичных космических заряженных частиц. В качестве материала для защитного корпуса может использоваться сталь толщиной не менее 17 мм.

Высокоэнергетичное фоновое излучение, образованное космическими электронами и протонами, а также комптоновскими электронами, возникающими при взаимодействии высокоэнергетичных гамма-квантов ядерной энергетической установки с защитным корпусом и конструктивными элементами устройства детектирования, пронизывают оба детектора, и в них одновременно формируются электрические сигналы. Импульсы, возникающие одновременно на выходе двух детекторов, при регистрации высокоэнергетического фонового излучения, исключаются устройством временной селекции, работающим по схеме антисовпадений.

Таким образом, совокупность отличительных признаков позволяет выполнить поставленную задачу по измерению плотности потока нейтронов, создаваемого ядерной энергетической установкой, размещенной на космическом аппарате, в условиях фоновой помехи от гамма-квантов ядерной энергетической установки и высокоэнергетичных космических электронов и протонов.

Литература
1. Lockwood J.A., Chupp E.L., and Jenkins R.W., IEEE Trans. Geoscience Electron GE-7, №2.88 (1969).
2. Martin J.P., Witten L.J., Geophis. Res., G6, 2613, (1963).
3. Устройство детектирования плотности потока нейтронов, Патент США 2013181137, опубл. 2013-07-18.

4. Узел детектирования ПДТН-001. Руководство по эксплуатации. СНАТ.418264.018 РЭ, ООО «СНИИП-Плюс», 2012 г.

Claims ( 1 )

Устройство для измерения плотности потока нейтронов ядерной энергетической установки в условиях фоновой помехи от гамма-квантов и высокоэнергетичных космических электронов и протонов, содержащее замедлитель нейтронов, блок питания и два параллельно расположенных полупроводниковых детектора с нанесенным на чувствительную область каждого детектора конвертером нейтронов, отличающееся тем, что чувствительные области детекторов с нанесенными на них конверторами обращены по направлению друг к другу, при этом между детекторами расположена пластина из органического материала, а сигналы с детекторов, проходящие через отдельные для каждого детектора каналы регистрации, состоящие из зарядочувствительного предусилителя, устройства селекции сигналов по амплитуде и формирователя временной отметки, подаются на устройство временной селекции, работающее по схеме антисовпадений.

RU2016100750A 2016-01-11 2016-01-11 Устройство для измерения плотности потока нейтронов ядерной энергетической установки в условиях фоновой помехи от гамма-квантов и высокоэнергетичных космических электронов и протонов RU2615709C1 ( ru )

Priority Applications (1)

Application Number	Priority Date	Filing Date	Title
RU2016100750A RU2615709C1 ( ru )	2016-01-11	2016-01-11	Устройство для измерения плотности потока нейтронов ядерной энергетической установки в условиях фоновой помехи от гамма-квантов и высокоэнергетичных космических электронов и протонов

Applications Claiming Priority (1)

Application Number	Priority Date	Filing Date	Title
RU2016100750A RU2615709C1 ( ru )	2016-01-11	2016-01-11	Устройство для измерения плотности потока нейтронов ядерной энергетической установки в условиях фоновой помехи от гамма-квантов и высокоэнергетичных космических электронов и протонов

Publications (1)

Publication Number	Publication Date
RU2615709C1 true RU2615709C1 ( ru )	2017-04-07

2.3. Основные характеристики нейтронных полей

Нейтронное поле — это совокупность свободных нейтронов, движущихся и определённым образом распределённых в объёме материальной среды.
В частности, в интересующем нас случае, — в объёме реактора.
О каком определённом образе распределения нейтронов идёт речь? Для того, чтобы охарактеризовать то или иное нейтронное поле и понять, чем одно нейтронное поле отличается от другого, необходимо ответить на несколько простых вопросов:
— сколько нейтронов в рассматриваемый момент времени находятся в единичном объёме среды?
— каковы эти нейтроны, чем они отличаются друг от друга и каково подавляющее (определяющее) их большинство среди общего числа нейтронов различных качеств?
— каков характер движения этих нейтронов — хаотический, направленный или сложный?
Для получения ответа на эти вопросы необходимо ввести количественные характеристики нейтронных полей. Основными, определяющими различия нейтронных полей, характеристиками являются:
— плотность нейтронов n;
— скорость нейтронов v (или их кинетическая энергия E = mv 2 /2);
— плотность потока нейтронов Ф;
— плотность тока нейтронов I.

2.3.1. Плотность нейтронов (n). Попросту говоря, это число нейтронов, находящихся в данный момент времени в единичном объёме среды.
Из этого определения следует, что размерность плотности нейтронов — нейтр./см 3 , или формально — см -3 .
Плотность нейтронов является сугубо статической характеристикой: в определении нет и намёка на то, что нейтроны движутся; в нём внимание сосредоточено только на факте присутствия в данный момент времени в единичном объёме среды определённого числа нейтронов, фиксации их в этом единичном объёме подобно тому, как моментальная фотография фиксирует положение множества движущихся объектов, попадающих в поле зрения объектива, не давая при этом представления ни о характере, ни о направлении, ни о скорости их движения.
Благостная простота этого определения, давая легко воспринимаемое представление о плотности нейтронов, имеет один изъян: представляя факт присутствия n нейтронов в единичном объёме среды, оно не даёт представления о том, равномерно или неравномерно размещены эти нейтроны в этом объёме. По существу, это простое выражение является определением средней величины плотности нейтронов. Для математического описания больших количеств нейтронов в больших объёмах среды с помощью непрерывных функций необходимо иметь строгое определение, охватывающее понятие и локальной плотности нейтронов.
Вот почему Ядерный Стандарт рекомендует более общее определение:
Плотность нейтронов — это отношение числа нейтронов, находящихся в данный момент времени в объёме элементарной сферы, к величине объёма этой сферы.
Элементарный объём — это объём, величина которого может быть сколь угодно малой, поэтому (в соответствии с понятием математики) оправданным является его обозначение как dV. Значит, если в объёме dV в данный момент времени содержится dN нейтронов, то локальная плотность нейтронов в этом элементарном объёме (практически — «в точке», т.к. в пределе элементарный объём стягивается в точку) будет:
n = dN/dV . (2.3.1)
Cтандартное определение плотности нейтронов, преодолевая отмеченный изъян простейшего определения, тем самым делает в нашем представлении величину n (изначально дискретную) величиной непрерывной, меняющейся в объёме среды плавно, «от точки к точке», допуская при этом, что n может принимать не только целые значения, но и дробно-долевые, например, n = 0.0784 нейтр/см 3 или n = 3.496 нейтр/см 3 .
А это удобно тем, что для математического описания нейтронных полей становится возможным использовать компактный аналитический аппарат непрерывных функций, который во всех отношениях удобнее дискретных описаний.

2.3.2. Скорость движения нейтронов (v) или их кинетическая энергия (Е).
В ядерном реакторе функционируют свободные нейтроны широкого диапазона кинетических энергий — от 10 -3 эВ до десятков МэВ. Для удобства их различий они классифицируются на:
— быстрые нейтроны (с кинетическими энергиями выше 0.1 МэВ);
— промежуточные нейтроны (с энергиями 0.625эВ < E < 0.1МэВ);
— медленные нейтроны (с энергиями ниже 0.625 эВ).
Необходимость такой классификации обусловлена тем, что нейтроны различных кинетических энергий обладают различной склонностью к вступлению в одни и те же нейтронные реакции с ядрами одних веществ.
*) По этой причине, говоря о плотности нейтронов, следует всегда указывать, о нейтронах какой энергии идет речь. Математическая форма записи — n(E) — полностью отвечает этому: указывается и величина плотности нейтронов, и величина их кинетической энергии. Ибо, поскольку в рассматриваемом единичном объёме, кроме нейтронов с энергией Е, обязательно есть ещё нейтроны самых различных энергий очень широкого диапазона, суммарная (интегральная) плотность нейтронов всех возможных энергий будет:
n = ∫₀ ∞ n(E) . dE (2.3.2)
Особую часть медленных нейтронов составляют тепловые нейтроны — то есть нейтроны, находящиеся в кинетическом равновесии с ядрами среды, в которой они движутся. Поскольку энергетическое распределение молекул (а следовательно, и атомов, и ядер атомов) в их тепловом движении имеет вид спектра Л.Больцмана:
N(E) = N_о . C . E exp(-E / kT),
— аналогичное распределение должны иметь в непоглощающей среде и тепловые нейтроны: раз они находятся в кинетическом равновесии с ядрами атомов среды, то каждой группе ядер, имеющих определенную энергию Е, должна соответствовать пропорциональная по численности группа нейтронов той же энергии. Поэтому энергетический спектр тепловых нейтронов – спектр Максвелла (Maxwell) — в непоглощающих средах формально описывается тем же выражением:
n(E) = n_o C E exp(-E / kT) (2.3.3)
где: n(E) — плотность тепловых нейтронов, имеющих энергии в элементарном интервале dE вблизи значения Е;
n_o — интегральная плотность тепловых нейтронов всех возможных энергий в среде с термодинамической температурой Т;
k = 8.62 . 10 -5 эВ/К — постоянная Больцмана;
С — постоянный сомножитель нормировки.
В реальной (поглощающей нейтроны) среде максвелловское распределение тепловых нейтронов по энергиям, конечно, нарушается. Однако, компактное математическое удобство этого выражения настолько велико, что условились считать, что и в поглощающей тепловые нейтроны среде энергетическое распределение тепловых нейтронов сохраняет ту же (гауссову) форму, что и в непоглощающей среде:
n(E) = n_o C E exp(-E / kT_н), (2.3.4)
с той лишь разницей, что в показателе экспоненциала стоит не термодинамическая температура среды Т, а так называемая температура нейтронов Т_н.
Максвелловский спектр тепловых нейтронов (рис.2.9) характеризуется следующими присущими ему энергиями тепловых нейтронов:
а) Наиболее вероятной энергией Е_нв = kT_н, соответствующей максимуму распределения тепловых нейтронов по энергиям при данной температуре нейтронов Т_н. Это означает, что тепловых нейтронов с кинетической энергией Е_нв в среде больше, чем тепловых нейтронов любых других энергий (до 36% от общего числа всех тепловых нейтронов).
б) Средней энергией тепловых нейтронов:
Е_ср = (1/n_o) ∫₀ ∞ E n(E) dE (2.3.5)
Подстановка в (2.3.5) выражения (2.3.4) приводит к величине:
E_ср = 4kT_н / p ≈ 1.273 kT_н = 1.273 Е_нв (2.3.6)
В частности при температуре нейтронов Т_н = 293К (или 20 о С), называемой стандартной температурой, наиболее вероятная и средняя энергии тепловых нейтронов соответственно равны:
E_нв = 0.0253 эВ Е_ср = 0.0322 эВ
Заметим одно счастливое свойство максвелловского спектра:
Отношение средней и наиболее вероятной энергий нейтронов в спектре Максвелла при постоянной температуре нейтронов есть величина постоянная, равная Е_ср/Е_нв = 4/π ≈ 1.273.
Cледовательно, отношение скоростей нейтронов, соответствующих средней и наиболее вероятной энергиям тепловых нейтронов:
v_ср/v_нв = √4/π = 2/√π ≈ 1.128, (2.3.7)
— то есть также является постоянной величиной. Запомним это. Понятие средней энергии тепловых нейтронов понадобилось нам для того, чтобы поведение и взаимодействия всей совокупности различных по энергиям тепловых нейтронов заменить эквивалентным их взаимодействием с ядрами среды так, словно все они одинаковы по энергиям, а значит — и по своим свойствам. Суммирование кинетической энергии всех тепловых нейтронов и раздел этой суммы поровну между всеми тепловыми нейтронами — см. формулу (2.3.5) — как раз и приводит к понятию «среднего теплового нейтрона», подобно понятию «среднего нейтрона деления», с которым мы уже имели дело, говоря о спектре Уатта.
Итак, спектр нейтронов, то есть их энергетическое распределение в среде, является второй характеристикой нейтронного поля.
К сожалению, теория реакторов до сих пор не располагает компактным аналитическим выражением для спектра всех нейтронов в реакторе, и поэтому задачу по выяснению реакторного спектра приходится решать путём громоздких вычислений с помощью ЭВМ. Частные же задачи теории решаются на базе трёх энергетических спектров: спектр нейтронов деления (Уатта); спектр тепловых нейтронов (Максвелла) и спектр замедляющихся нейтронов (Ферми), с которым мы познакомимся позже.

2.3.3. Плотность потока нейтронов. Третья из основных характеристик нейтронных полей — плотность потока нейтронов (Ф) — является попросту произведением первых двух: плотности нейтронов на их скорость:
Ф = n . v (2.3.8)
По физическому смыслу эта величина — суммарный секундный путь всех нейтронов в 1 см 3 среды. Однако размерность плотности потока — нейтр/см 2 с — может привести к путанице в попытках обнаружить физический смысл этой величины в самой размерности: сразу воображается некая плоская площадка размером в 1 см 2 , через которую ежесекундно проходит определённое число нейтронов. Такому представлению способствует прошлый опыт изучения сходным образом звучащих величин иной физической природы: плотности потока жидкости (из гидродинамики), плотности магнитного потока и плотности потока электронов в проводнике (из электродинамики), плотности теплового потока на теплоотдающей поверхности (из теплотехники) и другими. Аналогия плотности потока нейтронов с перечисленными величинами (увы!) несостоятельна, так как все эти величины характеризуют направленный перенос энергии, а нейтроны в единичном объёме среды движутся не направленно, а хаотично по всем возможным направлениям.

На первый взгляд эта характеристика вообще кажется лишней, т.к. она — простая комбинация двух других характеристик нейтронных полей — плотности (n) и скорости (v) нейтронов. Однако, самое простое рассуждение о том, что секундное количество актов любой нейтронной реакции в 1 см 3 среды должно быть прямо пропорционально величинам и плотности нейтронов (n), и скорости их переноса (v), а, следовательно, — величине плотности потока нейтронов (Ф), даёт этой характеристике право на существование. Действительно, чем больше плотность нейтронов n и чем больше скорость их перемещения v, тем больше шансов имеют все эти нейтроны в 1см 3 среды провзаимодействовать с ядрами среды в течение 1 с и вызвать те или иные нейтронные реакции.

В этих рассуждениях, как видим, не содержится ни малейшего намёка на привязку к какому-либо конкретному направлению движения нейтронов в единичном объёме среды. Но зададим себе вопрос: а важно ли вообще направление, по которому нейтрон перед взаимодействием приближается к ядру, если разговор в конечном счёте сводится к ответу на другой вопрос: произойдет ядерное взаимодействие или не произойдет? — Ведь нас в конце концов интересует секундное количество конкретных взаимодействий каждого вида в единичном объёме среды. И если нам не известно о какой-либо анизотропии свойств ядер по отношению к взаимодействующим с ними с разных направлений нейтронам, то проще предположить, что ядру безразлично, ударит ли его нейтрон «в лоб» или «по затылку», — результат должен быть одинаковым! А это значит, что для удовлетворения нашего интереса, касающегося только скоростей нейтронных реакций, нам достаточно скалярной характеристики нейтронного поля (каковой Ф и является).

Но отметим всё-таки, что представляя ядро в виде сферы, даже предполагая изотропность действия ядерных сил в пределах этой сферы, говоря о вероятности взаимодействия нейтрона с ядром, невозможно обойтись в рассуждениях без величины поверхности этой сферы: ведь для нейтронной реакции необходимо, чтобы приближающийся извне нейтрон пересёк поверхность этой сферы. И чем больше величина этой поверхности, тем больше ограничивающий её объём, тем больше нейтронов имеют возможность попасть в этот объём, инициируя ту или иную нейтронную реакцию.

Поэтому вероятность взаимодействия ядра с нейтронами, пересекающими извне поверхность сферы действия ядерных сил ядра, должна быть пропорциональна плотности потока нейтронов вблизи ядра, подразумевая под последней отношение числа падающих за 1 с на поверхность сферы нейтронов к величине поверхности этой сферы. Та же размерность — нейтр/см 2 с; та же скалярность величины (ведь поверхность сферы в целом не направлена никуда и в то же время направлена куда угодно).

А теперь сравним это определение со строгим определением плотности потока нейтронов, которое дает Стандарт:
Плотность потока нейтронов — это отношение числа нейтронов, ежесекундно падающих на поверхность элементарной сферы, к величине диаметрального сечения этой сферы.

Та же размерность — нейтр./см 2 с. Та же скалярность: диаметральных сечений в любой сфере можно указать бесчисленное множество, и каждое из них имеет своё направление нормали. И если допустить, что элементарная сфера имеет размер сферы действия ядерных сил ядра, то её поверхность S_сф = 4πR 2 , а величина любого диаметрального сечения этой сферы S_D = πR 2 — величина в 4 раза меньшая, чем поверхность сферы. То есть в определении, появившемся из приведенных выше рассуждений, фигурировала бы вчетверо меньшая величина, чем в стандартном определении.

Что касается элементарности сферы, отмеченной в стандартном определении, необходимость её обусловлена той же причиной, что и в определении плотности нейтронов: желанием сделать плотность потока нейтронов Ф непрерывной величиной с целью использования при исследовании нейтронных полей компактного аппарата непрерывных функций.

И последнее. Говоря о плотности потока нейтронов Ф, нельзя говорить о ней вообще; следует обязательно оговаривать и указывать, о нейтронах какой кинетической энергии идет речь. В противном случае возникает уже не просто неопределённость, о которой упоминалось в п.2.3.2, а бессмыслица, суть которой ясна из простого примера. Если просто сказать, что Ф = 60 нейтр/см 2 с, то это все равно, что ничего не сказать, так как такая величина плотности потока может обеспечиваться:
— одним нейтроном со скоростью v = 60 см/с;
— двумя нейтронами со скоростями v = 30 см/с;
— тремя нейтронами со скоростями v = 20 см/с;
— четырьмя нейтронами со скоростями v = 15 см/с;
— пятью нейтронами со скоростями v = 12 см/с;
— шестью нейтронами со скоростями v = 10 см/с;
— десятью нейтронами со скоростями v = 6 см/с и т.д.

А результаты взаимодействия этих комбинаций нейтронов с ядрами среды во всех этих случаях будут различными.
Вот почему, указывая значение Ф, важно для определённости всегда указывать энергию нейтронов: Ф(Е).

1. ОПЕРАЦИИ ПОВЕРКИ

1.1 . При проведении поверки должны быть выполнены следующие операции:

внешний осмотр (п. 6.1);

проверка на отсутствие поверхностной загрязненности радионуклидом (п. 6.2);

проверка наличия осевой симметрии нейтронного излучения (п. 6.3);

определение коэффициента, учитывающего асимметрию нейтронного излучения (п. 6.4);

определение потока и плотности потока нейтронного излучения образцовых мер 1-го и 2-го разрядов и рабочих мер, методом сличения с помощью компаратора (п. 6.5);

определение потока нейтронного излучения образцовых мер 2-го разряда методом прямых измерений при помощи образцовой измерительной установки 1-го разряда (п. 6.6);

определение плотности потока нейтронного излучения образцовых мер 1-го и 2-го разрядов и рабочих мер на основе уравнения связи в открытой геометрии по потоку, измеренному при поверке данной меры (п. 6.7).

2. СРЕДСТВА ПОВЕРКИ

2.1 . При проведении поверки должны применяться следующие средства поверки:

2.1.1 . Рабочие эталоны — меры потока и плотности потока нейтронов в диапазоне 1 · 10 3 — 1 · 10 9 с -1 и 1 · 10 5 — 1 · 10 10 с -1 · м -2 .

2.1.2 . Образцовые 1-го и 2-го разрядов меры (источники) потока и плотности потока нейтронов в диапазонах 1 · 10 2 — 1 · 10 9 с -1 и 1 · 10 4 — 1 · 10 10 с -1 · м -2 , соответственно.

2.1.3 . Компаратор для сличения образцовых мер 1-го разряда с рабочим эталоном (мерой потока и плотности потока нейтронов), образцовых мер 2-го разряда с образцовыми мерами 1-го разряда и рабочих мер с образцовыми мерами 2-го разряда.

2.1.3.1 . В качестве компаратора следует применять установку (например, ОВС-3М «всеволновой счетчик» или аналогичную ей), характеризующуюся средним квадратическим отклонением результата измерения, соответственно не более 0,5 и 1 % в диапазоне измерения потока нейтронов 1 · 10 4 — 1 · 10 8 с -1 и плотности потока 1 · 10 3 — 5 · 10 7 с -1 · м -2 с постоянной в пределах ± 5 % эффективностью регистрации в диапазоне средних энергий нейтронов от 4 · 10 -21 до 8 · 10 -13 Дж (0,025 эВ до 14 МэВ). Установка должна иметь воспроизводимость результатов измерений, при которой изменение скорости счета за 6 ч непрерывной работы не превышало бы ± 0,8 % при кратковременной нестабильности установки (за 1 ч) не более ± 0,2 %. Средняя скорость счета при измерении потока нейтронов от источника должна превышать скорость счета от фонового излучения не менее чем в 2 — 3 раза.

2.1.3.2 . В качестве компаратора для сличения мер только по плотности потока нейтронного излучения могут применяться наборы активационных детекторов, прибор со сцинтилляционным детектором, установка с полем тепловых нейтронов, образованным в воздушной полости замедлителя (или другие, удовлетворяющие требованиям настоящих методических указаний), обеспечивающие измерения со средним квадратическим отклонением не более 0,1 % (с учетом нестабильности и воспроизводимости).

2.1.3.3 . В качестве компаратора для сличения мер только по потоку нейтронного излучения могут применяться установки, работающие на принципе: активации марганца; активации золотых фольг в воде; предварительного замедления быстрых нейтронов и измерения тепловых нейтронов на определенном расстоянии в замедлителе.

2.1.4 . Образцовая измерительная установка 1-го разряда для прямого измерения потока нейтронов от 1 · 10 2 до 1 · 10 9 с -1 с погрешностью не более 4 %.

2.1.4.1 . В качестве измерительной установки 1-го разряда следует применять установку ОВС-3М или аналогичную, с известной зависимостью эффективности от энергии нейтронов и удовлетворяющую требованиям п. 2.1.3.1 .

2.1.4.2 . В качестве измерительной установки 1-го разряда могут применяться установки с известной эффективностью и доверительной погрешностью измерения потока, нейтронов не более 4 % с использованием одного из принципов, приведенных в п. 2.1.3.3 .

2.1.5 . Устройство для поворота источника вокруг вертикальной оси с фиксацией угла через 15° (справочное приложение 1 ). Допускается шаг угла D , кратный 10.

2.1.6 . Средство измерений поверхностной загрязненности источников радионуклидами с погрешностью не более ± 15 % (например, РУП-1).

2.1.7 . Образцовые средства измерений должны пройти метрологическую аттестацию в органах государственной или ведомственной метрологической службы.

3. УСЛОВИЯ ПОВЕРКИ

3.1 . При проведении поверки должны соблюдаться следующие условия:

температура воздуха в помещении, К. 293 ± 5;

атмосферное давление, кПа. 101,3 ± 4,0;

относительная влажность воздуха

при (293 ± 5) К, %. 60 ± 20.

3.2 . Внешний фон гамма-излучения должен быть в соответствии с технической документацией установки, применяемой для поверки.

3.3 . Требования к размерам помещения должны соответствовать технической документации на поверочную установку.

4. ТРЕБОВАНИЯ БЕЗОПАСНОСТИ

4.1 . При поверке следует соблюдать требования безопасности действующих «Основных санитарных правил работы с радиоактивными веществами и другими источниками ионизирующих излучений» (ОСП-72/80) и «Норм радиационной безопасности» (НРБ-76), а также требования, изложенные в технической документации на применяемые приборы и установки и в инструкциях по технике безопасности, действующих на данном предприятии.

4.2 . Сотрудники, проводящие поверку источников, должны быть допущены медицинскими органами к работе с источниками, пройти обучение и инструктаж по технике безопасности в соответствии с требованиями ГОСТ 12.0.004 -79, регулярно сдавать экзамены по технике безопасности труда и иметь при себе средства для индивидуального контроля полученной во время поверки дозы нейтронного и гамма-излучений.

4.3 . Фамилия и инициалы поверителя, время поверки, параметры применяемого источника нейтронов и полученная поверителем доза должны быть записаны в специальный журнал.

5. ПОДГОТОВКА К ПОВЕРКЕ

5.1 . Подготовку средств поверки к работе проводят согласно их технической документации.

6. ПРОВЕДЕНИЕ ПОВЕРКИ

6.1.1 . При проведении внешнего осмотра устанавливают отсутствие механических повреждений ампулы, а также проверяют соответствие типа и номера, нанесенного на источнике, указанным в его паспорте или свидетельстве об аттестации.

6.2 . Проверка на отсутствие поверхностной загрязненности источника радионуклидом

6.2.1 . Проверку поверхностной загрязненности нейтронных источников радионуклидами осуществляют методом мазков. Поверхностная загрязненность не должна превышать значения, указанного в НРБ-76.

6.3 . Проверка наличия осевой симметрии нейтронного излучения образцовых мер

6.3.1 . Проверку наличия осевой симметрии нейтронного излучения проводят только в открытой геометрии при использовании установок по пп. 2.1.3.1 ; 2.1.3.2 и 2.1.4.1 для образцовых мер.

При использовании для измерений установок, указанных в п. 2.1.3.2, работают с ними в соответствии с их технической документацией.

6.3.2 . Поверяемый радионуклидный источник нейтронов помещают на подставку (см. справочное приложение 1 ) так, чтобы его ось была перпендикулярна горизонтальной оси направленного детектора установки. Торец источника (цилиндра) с нанесенным номером источника должен быть обращен в сторону подставки. Расстояние R между источником и детектором выбирают из соотношения R ³ 4 D, где D — диаметр рабочей поверхности детектора. Для ОВС-3М R ³ 0,8 м.

6.3.3 . Проводят серию измерений скорости счета и определяют среднее арифметическое значение N ₀ .

Число измерений должно обеспечить среднее квадратическое отклонение результата измерения не более 0,1 %. Затем помещают между источником и детектором экранирующий конус, описанный в ГОСТ 8.355-79, и также определяют среднее значение N ₀ _k .

6.3.4 . Поворачивают источник вокруг вертикальной оси, не меняя его положения на подставке, повторяют серию измерений для углов между начальным и конечным положением подставки ( = i · 45°, где i — целое число от нуля до 7) и определяют соответствующие значения

6.3.5 . Если для любого D N _i выполняется условие

то дальнейшее измерение проводят в соответствии с данными методическими указаниями. В противном случае источник не может быть поверен по плотности потока по данным методическим указаниям.

6.4 . Определение коэффициента, учитывающего асимметрию нейтронного излучения образцовых мер

6.4.1 . Определение коэффициента К(), учитывающего асимметрию нейтронного излучения образцовых мер (радионуклидных источников) потока и плотности потока нейтронного излучения, проводят только в открытой геометрии и при использовании установок по пп. 2.1.3.1 ; 2.1.3.2 и 2.1.4.1 следующим образом.

6.4.1.1 . При использования для измерений установок, указанных в п. 2.1.3.2 , поверку проводят в соответствии с их технической документацией.

6.4.1.2 . При поверке образцовой меры только по потоку нейтронов с использованием установок по пп. 2.1.3.3 и 2.1.4.2 коэффициент K () не определяют.

6.4.2 . Источник помещают на подставку так, чтобы его ось совпадала с горизонтальной осью направленного детектора, а эффективный центр источника (геометрический центр части источника, где находится радионуклид) находился бы на вертикальной оси подставки. Торец источника (цилиндра) с нанесенным номером должен быть направлен в сторону детектора. Минимальное расстояние между источником и детектором устанавливают в соответствии с п. 6.3.2 .

6.4.3 . Проводят серию измерений скорости счета и определяют среднее арифметическое значение N(0°). Число измерений должно обеспечивать среднее квадратическое отклонение результата измерения не более 0,1 %. Помещают между источником и детектором экранирующий конус и также определяют среднее арифметическое значение N _K (0°), Определяют разность

D N (0°) = N (0 o ) — N _К (0°). (4)

6.4.4 . Поворачивая источник вместе с подставкой вокруг ее оси, повторяют серии измерений для ряда углов между осью источника и детектора = i · D и определяют значение D N ()

D N () = N () — N _К (), (5)

где i — целое число от нуля до п; D — шаг угла поворота.

Для образцовых мер 1-го разряда D = 15°, a i меняется от нуля до n = 12. Для образцовых мер 2-го разряда D = 45°, a i меняется от нуля до n = 4.

6.4.5 . Коэффициент K (), учитывающий асимметрию нейтронного излучения источника, определяют по формуле

где

т.е. для мер 1-го разряда

для мер 2-го разряда

Допускается использовать шаг угла D , кратный 10, с использованием аналогичных формул.

6.5 . Определение потока и плотности потока нейтронного излучения образцовых мер 1-го и 2-го разрядов и рабочих мер методом сличения при помощи компаратора проводят следующим образом.

6.5.1 . Сличают поверяемую меру потока нейтронного излучения с мерой потока более высокого разряда или поверяемую меру плотности потока нейтронного излучения с мерой плотности потока более высокого разряда.

6.5.2 . Источник нейтронов (средство поверки), однотипный поверяемому (для рабочих мер допускается другого типа), устанавливают на подставке так, что угол между осью источника и осью детектора составляет 90°, а торец источника с нанесенным номером источника обращен вниз. Сличение источников должно проводиться при одинаковых геометрических условиях для поверяемого и образцового источников.

6.5.2.1 . При использовании в качестве компаратора средств измерений, указанных в пп. 2.1.3.2 и 2.1.3.3 , поверку проводят в соответствии с их технической документацией, а для установок по п. 2.1.3.3 вместо N ₀ _K (см. п. 6.3.3 ) определяют N _0Ф — среднее арифметическое значение скорости счета от фонового излучения.

6.5.3 . Проводят измерения, аналогичные измерениям по п. 6.3.3 , и определяют Δ N ₀ для источника, с которым сличают.

6.5.4 . Определяют аналогичное значение D N _x для поверяемого источника.

6.5.5 . Значения потока Ф_х и плотности потока j _x нейтронного излучения поверяемого источника нейтронов определяют по формулам

где Ф₀ — значение потока нейтронного излучения источника, с которым проводят сличение, с -1 ; j ₀ — значение плотности потока нейтронного излучения, создаваемого источником, с которым проводят сличение на расстоянии R , с -1 · м -2 .

Расстояние R отсчитывают от эффективного центра источника (геометрического центра части источника, где находится радионуклид) до эффективного центра детектора (компаратора).

6.6 . Определение потока нейтронного излучения образцовых мер 2-го разряда методом прямых измерений при помощи образцовой измерительной установки 1-го разряда (см. п. 2.1.4.1 ) проводят следующим образом.

6.6.1 . Проводят измерения, аналогичные пп. 6.3.3 и 6.5.2 , и определяют D N _x .

6.6.1.1 . При использовании в качестве измерительной установки средств измерений, указанных в п. 2.1.4.2 , работу проводят в соответствии с их технической документацией, а вместо N ₀ _K и N _xk находят N _0ф и N_x _ф — среднее арифметическое скорости счета от фонового излучения.

6.6.2 . Значение потока Ф_х поверяемого источника определяют по формуле

где R — расстояние от эффективного центра поверяемого источника (геометрического центра части источника, где находится радионуклид) до торцовой поверхности детектора образцовой измерительной установки, м; — расстояние от торцовой поверхности детектора образцовой измерительной установки 1-го разряда до его эффективного центра для источника со средней энергией нейтронов , м; ε() — эффективность регистрации нейтронов образцовой измерительной установки 1-го разряда для источника со средней энергией нейтронов ; S _т — площадь торцовой полиэтиленовой поверхности детектора образцовой измерительной установки 1-го разряда типа ОВС-3М (или эффективная площадь сечения детектора другого типа), м 2 ; , e (Е_х), S _т — определяют при поверке образцовой измерительной установки 1-го разряда (берется из свидетельства на установку); К() — коэффициент асимметрии поверяемого источника (определяют по п. 6.4), = 90°; μ — коэффициент ослабления нейтронов в воздухе (см. справочное приложение 2).

6.7 . Определение плотности потока нейтронного излучения образцовых мер 1-го или 2-го разрядов и рабочих мер на основании уравнения связи в открытой геометрии по потоку, измеренному при поверке данной меры.

6.7.1 . Данный метод определения плотности потока нейтронного излучения можно применять только для открытой геометрии и в том случае, если доверительная относительная погрешность результата поверки данной образцовой меры по потоку нейтронного излучения не превышает 3 % для мер 1-го разряда, 6 % для мер 2-го разряда и 14 % для рабочих мер.

6.7.2 . Значение плотности потока нейтронного излучения j _x () под углом (см. п. 6.4.5 ) на расстоянии R от эффективного центра источника по потоку Ф_х, измеренному при поверке данной меры с использованием компаратора (см. п. 2.1.3.3 ) или образцовых средств измерений (см. п. 2.1.4 ), позволяющих измерить только поток нейтронов, можно рассчитать в открытой геометрии в воздухе по формуле

где K () = 1 — для рабочих мер.

7. ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ

7.1 . Доверительную относительную погрешность δ₀, %, результата поверки образцовых 1-го и 2-го разрядов и рабочих мер потока и плотности потока нейтронного излучения методом сличения при помощи компаратора на основании измерений (п. 6.5 ) определяют по формуле

для мер 1-го разряда

для мер 2-го разряда и рабочих мер

где S — суммарное относительное среднее квадратическое отклонение результата измерений потока Ф_х или плотности потока j _x поверяемой меры, %; Θ_∑ — суммарная относительная доверительная систематическая погрешность результата поверки, %; К — коэффициент, учитывающий соотношение S и Θ и число измерений при доверительной вероятности Р = 0,95; t _C _т — коэффициент Стьюдента (см. справочное приложение 2, ГОСТ 8.207-76); — относительное среднее квадратическое отклонение результата измерения N ₀ , % (для N ₀ _k ; N _x ; N _xk — аналогично); п — число измерений величин N ₀ , N ₀ _K , N _x , N _xK ; — среднее квадратическое отклонение результата сличения рабочего эталона с первичным (при Р = 0,99), %. При поверке меры 2-го разряда и рабочей меры вместо следует применять δ_обр — доверительную относительную погрешность результата поверки образцовой меры 1-го или 2-го разряда при Р = 0,95; — погрешность сличения методом компаратора, = 0,5 — 2,0 %; — неисключенная относительная систематическая погрешность, связанная с определением для компаратора, % (определена при поверке компаратора).

7.2 . Доверительную относительную погрешность δ₀ в процентах результата поверки образцовой меры 2-го разряда потока нейтронов методом прямых измерений при помощи образцовой измерительной установки 1-го разряда (см. п. 6.6 ) определяют по формуле ( 11 ), где

где — неисключенная относительная систематическая погрешность, связанная с определением площади торцовой полиэтиленовой поверхности детектора образцовой измерительной установки 1-го разряда, %; — неисключенная относительная систематическая погрешность, связанная с определением эффективности образцовой измерительной установки 1-го разряда (определено при аттестации этой установки для конкретных источников со средней энергией нейтронов ), %; — неисключенная относительная систематическая погрешность, связанная с определением коэффициента К, учитывающего асимметрию излучения поверяемого источника (Θ _K ₍ _Θ ₎ £ 0,5 %);

Остальные значения определены в п. 7.1.

7.3 . Доверительную относительную погрешность δ₀, %, результата поверки образцовой меры при использовании в качестве компаратора или образцового средства измерений средств измерений, указанных в пп. 2.1.3.2 ; 2.1.3.2 или 2.1.4.2 , определяют в соответствии с технической документацией на эти средства.

7.4 . Доверительную относительную погрешность δ₀, %, результата поверки образцовой меры 1-го или 2-го разрядов или рабочей меры плотности потока нейтронного излучения (см. п. 6.7 ) на основании уравнения связи при использовании компаратора или образцового средства измерения, позволяющего измерить только поток нейтронов, рассчитывают по формуле

где δ_обр — доверительная погрешность результата поверки данной меры только по потоку нейтронов (определена в п. 7.1 для компаратора или в п. 7.2 для образцового средства измерений), %; Θ_μ £ 0,5 % — для расстояний от источника нейтронов до 2,5 м (неисключенная систематическая погрешность, связанная с определением коэффициента ослабления нейтронов в воздухе, приведенного в справочном приложении 2), %; Θ _R — неисключенная систематическая погрешность, связанная с неточностью отсчета расстояния от источника, %; Θ _K ₍ _Θ ₎ = 3 % для рабочих мер.

7.5 . Максимальное значение доверительной погрешности δ₀, полученное по пп. 7.1 — 7.4 , не должно превышать значений доверительной погрешности δ₀, указанных в государственной поверочной схеме для средств измерений потока и плотности потока нейтронов для меры конкретного разряда.

8. ОФОРМЛЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ПОВЕРКИ

8.1 . На меры, удовлетворяющие требованиям настоящих методических указаний, выдают свидетельство о поверке (или метрологической аттестации) (см. обязательное приложение 3 ). Пп. 3 и 4 свидетельства заполняют только при поверке меры по плотности потока.

8.2 . Меры, прошедшие поверку с отрицательным результатом, в обращение не допускаются, и на них выдают извещения о непригодности с указанием причин.

ПРИЛОЖЕНИЕ 1

Схема устройства для поворота источника при определении коэффициента К() — асимметрии его излучения:

1 — образцовая измерительная установка или компаратор; 2 — поверяемый источник нейтронов; 3 — устройство для поворота источника; 4 — эффективный центр источника; 5 — эффективный центр установки; 6 — торцовая поверхность источника, где нанесен его номер; A — при определении Ф и j источник располагается в вертикальном положении

ПРИЛОЖЕНИЕ 2

Коэффициент асимметрии К() (для информации)

ГЭТ 10-81 Государственный первичный эталон единиц потока и плотности потока нейтронов

Осталось всего несколько дней, когда с нашего склада можно приобрести цифровые осциллографы высокого разрешения DHO1104 по специальным ценам с выгодой 25 тысяч рублей.

Получите четыре опции декодирования сигналов последовательных шин и опцию увеличения глубины записи до 500 М точек бесплатно при покупке осциллографов высокого разрешения DHO4804 с нашего склада.

Существенно увеличены скидки на ряд моделей цифровых генераторов сигналов Актаком. В рамках данного предложения можно приобрести радиочастотные генераторы и генераторы сигналов специальной формы со скидками от 30 до 50%!

Мне нужно измерить.
Статьи, публикации

Для подключения входов осциллографа к исследуемым точкам электрической цепи используются осциллографические пробники (щупы). От правильности настройки пробников, т.е. их согласования с входом осциллографа, во многом зависит не только точность измерения, но и корректность отображения формы сигнала.