Уединенного заряженного
Напряженность электрического поля уединенного точечного заряженного тела в любой точке определяют по формуле (1.3), используя которую можно получить выражение для определения величины потенциала.
Выберите формулу, точно определяющую разность потенциалов ФА—фс в поле уединенного точечного заряда Q
Укажите формулу, по которой определяется напряженность поля уединенного точечного заряда Q,
Укажите формулу, по которой определяется напряженность поля уединенного точечного заряда Q!
Выберите формулу, точно определяющую разность потенциалов
Электрическое поле, электростатическая индукция, емкость и конденсаторы
Известно, что в пространстве, окружающем электрические заряды, действуют силы электрического поля. Многочисленные опыты над заряженными телами полностью подтверждают это. Пространство, окружающее любое заряженное тело, является электрическим полем, в котором действуют электрические силы.
Направление сил поля называют силовыми линиями электрического поля. Поэтому условно считают, что электрическое поле есть совокупность силовых линий.
Силовые линии поля обладают определенными свойствами:
- силовые линии выходят всегда из положительно заряженного тела, а входят в тело, заряженное отрицательно;
- они выходят во все стороны перпендикулярно поверхности заряженного тела и перпендикулярно входят в него;
- силовые линии двух одноименно заряженных тел как бы отталкиваются одна от другой, а разноименно заряженных — притягиваются.
Силовые линии электрического поля всегда разомкнуты, так как они обрываются на поверхности заряженных, тел. Электрически заряженные тела взаимодействуют друг с другом: разноименно заряженные притягиваются, а одноименно заряженные отталкиваются.
Электрически заряженные тела (частицы) с зарядами q1 и q2 взаимодействуют друг с другом с силой F, которая является векторной величиной и измеряется в ньютонах (Н). При разноименных зарядах тела притягиваются друг к другу, а при одноименных – отталкиваются.
Сила притяжения или отталкивания зависит от величины зарядов тел и от расстояния между ними.
Заряженные тела называются точечными, если их линейные размеры малы по сравнению с расстоянием r между телами. Величина силы их взаимодействия F зависит от величины зарядов q1 и q2, расстояния r между ними и среды, в которой находятся электрические заряды.
Если в пространстве между телами будет не воздух, а какой-нибудь другой диэлектрик, т. е. непроводник электричества, то сила взаимодействия между телами уменьшится.
Величина, характеризующая свойства диэлектрика и показывающая, во сколько раз сила взаимодействия между зарядами увеличится, если данный диэлектрик заменить воздухом, называется относительной диэлектрической проницаемостью данного диэлектрика.
Диэлектрическая проницаемость равна: для воздуха и газов — 1; для эбонита — 2 — 4; для слюды 5 — 8; для масла 2 — 5; для бумаги 2 — 2,5; для парафина — 2 — 2,6.
Электростатическое поле двух заряженных тел: а — тала заряжены одноименно, б — тела заряжены разноименно
Если проводящему телу А шарообразной формы, изолированному от окружающих предметов, сообщить отрицательный электрический заряд, т. е. создать в нем избыток электронов, то этот заряд равномерно распределится по поверхности тела. Так происходит потому, что электроны, отталкиваясь один от другого, стремятся выйти на поверхность тела.
Поместим незаряженное тело Б, также изолированное от окружающих предметов, в поле тела А. Тогда на поверхности тела Б появятся электрические заряды, причем на стороне, обращенной к телу А, образуется заряд, противоположный заряду тела А (положительный), а на другой стороне — заряд, одноименный с зарядом тела А (отрицательный). Электрические заряды, распределяясь таким образом, остаются на поверхности тела Б до тех пор, пока оно находится в поле тела А. Если тело Б вынести из поля или удалить тело А, то электрический заряд на поверхности тела Б нейтрализуется. Такой способ электризации на расстоянии называется электростатической индукцией или электризацией посредством влияния .
Явление электростатической индукции
Очевидно, что такое наэлектризованное состояние тела является вынужденным и поддерживается исключительно действием сил электрического поля, созданного телом А.
Если проделать то же самое, когда тело А будет заряжено положительно, то свободные электроны с руки человека устремятся к телу Б, нейтрализуют его положительный заряд, и тело Б окажется заряженным отрицательно.
Чем выше будет степень электризации тела А, т. е. чем выше его потенциал, тем до большего потенциала можно наэлектризовать посредством электростатической индукции тело Б.
Таким образом, мы пришли к выводу, что явление электростатической индукции дает возможность при определенных условиях накапливать электричество на поверхности проводящих тел.
Каждое тело можно зарядить до известного предела, т. е. до определенного потенциала; повышение потенциала сверх предельного влечет за собой разряд тела в окружающую атмосферу. Для разных тел необходимо различное количество электричества, чтобы довести их до одного и того же потенциала. Иначе говоря, различные тела вмещают различное количество электричества, т. е. обладают разной электрической емкостью (или просто емкостью).
Электрической емкостью называется способность тела вмещать в себе определенное количество электричества, повышая при этом свой потенциал до определенной величины. Чем больше поверхность тела, тем больший электрический заряд может вместить в себя это тело.
Если тело имеет форму шара, то емкость его находится в прямой зависимости от радиуса шара. Емкость измеряют фарадами.
Фарада — емкость такого тела, которое, получив заряд электричества в один кулон, повышает свой потенциал на один вольт . 1 фарада = 1 000 000 микрофарад.
Электрическая емкость , т. е. свойство проводящих тел накапливать в себе электрический заряд, широко используется в электротехнике. На этом свойстве основано устройство электрических конденсаторов.
Конденсатор состоит из двух металлических пластин (обкладок), изолированных одна от другой прослойкой воздуха или каким-либо другим диэлектриком (слюдой, бумагой и т. д.).
Если одной из пластин сообщить положительный заряд, а другой — отрицательный, т. е. противоположно зарядить их, то заряды пластин, взаимно притягиваясь, будут удерживаться на пластинах. Это позволяет сосредоточить на пластинах гораздо большее количество электричества, чем если бы заряжать их в удалении одна от другой.
Следовательно, конденсатор может служить устройством, запасающим на своих обкладках значительное количество электричества. Иначе говоря, конденсатор— это накопитель электрической энергии .
Емкость конденсатора равна:
где С — емкость; е — диэлектрическая проницаемость диэлектрика; S — площадь одной пластины в см2 , п —постоянное число (пи), равное 3,14; l — расстояние между пластинами в см.
Из этой формулы видно, что с увеличением площади пластин емкость конденсатора увеличивается, а с увеличением расстояния между ними уменьшается.
Поясним эту зависимость. Чем больше площадь пластин, тем большее количество электричества они способны вместить, а следовательно, и емкость конденсатора будет большей.
При уменьшении расстояния между пластинами возрастает взаимное влияние (индукция) между их зарядами, что позволяет сосредоточить на пластинах большее количество электричества, а следовательно, увеличить емкость конденсатора.
Таким образом, если мы хотим получить конденсатор большой емкости, мы должны брать пластины большой площади и изолировать их между собой тонким слоем диэлектрика.
Формула показывает также, что с увеличением диэлектрической проницаемости диэлектрика емкость конденсатора увеличивается.
Следовательно, конденсаторы, равные по своим геометрическим размерам, но содержащие в себе различные диэлектрики, имеют различную емкость.
Если, например, взять конденсатор с воздушным диэлектриком, диэлектрическая проницаемость которого равна единице, и поместить между его пластинами слюду с диэлектрической проницаемостью 5, то емкость конденсатора возрастет в 5 раз.
Вот почему для получения больших емкостей в качестве диэлектриков используют такие материалы, как слюда, бумага, пропитанная парафином, и др., диэлектрическая проницаемость которых значительно больше, чем у воздуха.
В соответствии с этим различают следующие типы конденсаторов: воздушные, с твердым диэлектриком и с жидким диэлектриком.
Заряд и разряд конденсатора. Ток смещения
Включим конденсатор постоянной емкости в цепь. При установке переключателя на контакт а конденсатор будет включен в цепь батареи. Стрелка миллиамперметра в момент включения конденсатора в цепь отклонится и затем станет на нуль.
Конденсатор в цепи постоянного тока
Следовательно, по цепи прошел электрический ток в определенном направлении. Если теперь переключатель поставить на контакт б (т. е. замкнуть обкладки), то стрелка миллиамперметра отклонится в другую сторону и опять станет на нуль. Следовательно, по цепи также прошел ток, но уже другого направления. Разберем это явление.
Когда конденсатор был подключен к батарее, он заряжался, т. е. его обкладки получали одна положительный, а другая отрицательный заряды. Заряд продолжался до тех пор, пока разность потенциалов между обкладками конденсатора не сравнялась с напряжением батареи. Миллиамперметр, включенный последовательно в цепь, показал ток заряда конденсатора, который прекратился, как только зарядился конденсатор.
Когда же конденсатор отключили от батареи, он остался заряженным, и разность потенциалов между его обкладками была равна напряжению батареи.
Однако, как только замкнули конденсатор, он начал разряжаться, и по цепи пошел ток разряда, но уже в направлении, обратном току заряда. Это продолжалось до тех пор, пока не исчезла разность потенциалов между обкладками, т. е. пока конденсатор не разрядился.
Следовательно, если конденсатор включить в цепь постоянного тока, то в цепи пойдет ток только в момент заряда конденсатора, а в дальнейшем тока в цепи не будет, так как цепь будет разорвана диэлектриком конденсатора.
Поэтому говорят, что «конденсатор не пропускает постоянного тока».
Количество электричества (Q), которое можно сосредоточить на пластинах конденсатора, его емкость (С) и величина подводимого к конденсатору напряжения (U) связаны следующей зависимостью: Q = CU.
Эта формула показывает, что чем больше емкость конденсатора, тем большее количество электричества можно сосредоточить на нем, не повышая сильно напряжения на его обкладках.
Повышение напряжения при неизменной емкости также приводит к увеличению запасаемого конденсатором количества электричества. Однако если к обкладкам конденсатора подвести большое напряжение, то конденсатор может быть «пробит», т. е. под действием этого напряжения диэлектрик в каком-то месте разрушится и пропустит через себя ток. Конденсатор при этом прекратит свое действие. Чтобы избежать порчи конденсаторов, на них указывают величину допустимого рабочего напряжения.
Явление поляризации диэлектрика
Разберем теперь, что происходит в диэлектрике при заряде и разряде конденсатора и почему от диэлектрической проницаемости диэлектрика зависит величина емкости?
Ответ на этот вопрос дает нам электронная теория строения вещества.
В диэлектрике, как во всяком изоляторе, нет свободных электронов. В атомах диэлектрика электроны прочно связаны с ядром, поэтому напряжение, приложенное к пластинам конденсатора, не вызывает в его диэлектрике направленного движения электронов, т. е. электрического тока, как это бывает в проводниках.
Однако под действием сил электрического поля, созданного заряженными пластинами, электроны, вращающиеся вокруг ядра атома, смещаются в сторону положительно заряженной пластины конденсатора. Атом при этом как бы вытягивается по направлению силовых линий поля. Такое состояние атомов диэлектрика называют поляризованным, а само явление — поляризацией диэлектрика.
При разряде конденсатора поляризованное состояние диэлектрика нарушается, т. е. пропадает вызванное поляризацией смещение электронов относительно ядра, и атомы приходят в свое обычное неполяризованное состояние. Установлено, что присутствие диэлектрика ослабляет поле между пластинами конденсатора.
Различные диэлектрики под действием одного и того же электрического поля поляризуются в различной степени. Чем легче поляризуется диэлектрик, тем он больше ослабляет поле. Поляризация воздуха, например, приводит к меньшему ослаблению поля, чем поляризация любого другого диэлектрика.
Но ослабление поля между пластинами конденсатора позволяет сосредоточить на них большее количество электричества Q при одном и том же напряжении U, что в свою очередь, приводит к увеличению емкости конденсатора, так как С= Q / U.
Итак, мы пришли к выводу — чем больше диэлектрическая проницаемость диэлектрика, тем большей емкостью обладает конденсатор, содержащий в своем составе этот диэлектрик.
Смещение электронов в атомах диэлектрика, происходящее, как мы уже говорили, под действием сил электрического поля, образует в диэлектрике, в первый момент действия поля, электрический ток, называемый током смещения . Так он назван потому, что в отличие от тока проводимости в металлических проводниках, ток смещения образуется лишь смещением электронов, передвигающихся в пределах своих атомов.
Наличие этого тока смещения приводит к тому, что конденсатор, подключенный к источнику переменного тока, становится его проводником.
Основные характеристики электрического поля и основные электрические характеристики сред (основные термины и определения)
Напряженность электрического поля
Векторная величина, характеризующая силовое действие электрического поля на электрически заряженные тела и частицы, равная пределу отношения силы, с которой электрическое поле действует на неподвижное точечное заряженное тело, внесенное в рассматриваемую точку поля, к заряду этого тела, когда этот заряд стремится к нулю, и направление которой принимается совпадающим с направлением силы, действующей на положительно заряженное точечное тело.
Линия напряженности электрического поля
Линия, в каждой точке которой касательная к ней совпадает с направлением вектора напряженности электрического поля.
Электрическая поляризация
Состояние вещества, характеризуемое тем, что электрический момент данного объема этого вещества имеет значение, отличное от нуля.
Электропроводность
Свойство вещества проводить под действием не изменяющегося во времени электрического поля не изменяющийся во времени электрический ток.
Вещество, основным электрическим свойством которого является способность поляризоваться в электрическом поле и в котором возможно длительное существование электростатического поля.
Проводящее вещество
Вещество, основным электрическим свойством которого является электропроводность.
Тело из проводящего вещества.
Полупроводящее вещество (полупроводник)
Вещество, которое является, по своей электропроводности, промежуточным между проводящим веществом и диэлектриком и отличительными свойствами которого являются: резко выраженная зависимость его электропроводности от температуры; изменение его электропроводности при воздействиях электрического поля, света и других внешних факторов; существенная зависимость его электропроводности от количества и природы введенных примесей, дающая возможность усиления и выпрямления электрического тока, а также преобразования некоторых видов энергии в электрическую энергию.
Поляризованность (интенсивность поляризации)
Векторная величина, характеризующая степень электрической поляризации диэлектрика, равная пределу отношения электрического момента некоторого объема диэлектрика к этому объему, когда последний стремится к нулю.
Электрическая постоянная
Скалярная величина, характеризующая электрическое поле в пустоте, равная отношению суммарного электрического заряда, заключенного внутри некоторой замкнутой поверхности, к потоку вектора напряженности электрического поля сквозь эту поверхность в пустоте.
Абсолютная диэлектрическая восприимчивость
Скалярная величина, характеризующая свойство диэлектрика поляризоваться в электрическом столе, равная отношению величины поляризованности к величине напряженности электрического поля.
Диэлектрическая восприимчивость
Отношение абсолютной диэлектрической восприимчивости в рассматриваемой точке диэлектрика к электрической постоянной.
Электрическое смещение
Векторная величина, равная геометрической сумме напряженности электрического поля в рассматриваемой точке, умноженной на электрическую постоянную, и поляризованности в той же точке.
Абсолютная диэлектрическая проницаемость
Скалярная величина, характеризующая электрические свойства диэлектрика и равная отношению величины электрического смещения к величине напряженности электрического поля.
Диэлектрическая проницаемость
Отношение абсолютной диэлектрической проницаемости в рассматриваемой точке диэлектрика к электрической постоянной.
Линия электрического смещения
Линия, в каждой точке которой касательная к ней совпадает с направлением вектора электрического смещения.
Электростатическая индукция
Явление наведения электрических зарядов на проводящем теле под действием внешнего электростатического поля.
Стационарное электрическое поле
Электрическое поле не изменяющихся во времени электрических токов при условии неподвижности проводников с токами.
Потенциальное электрическое поле
Электрическое поле, в котором ротор вектора напряженности электрического поля всюду равен нулю.
Вихревое электрическое поле
Электрическое поле, в котором ротор вектора напряженности не везде равен нулю.
Разность электрических потенциалов двух точек
Скалярная величина, характеризующая потенциальное электрическое поле, равная пределу отношения работы сил этого поля, при переносе положительно заряженного точечного тела из одной данной точки поля в другую, к заряду этого тела, когда заряд тела стремится к нулю (иначе: равная линейному интегралу напряженности электрического поля от одной данной точки до другой).
Электрический потенциал в данной точке
Разность электрических потенциалов данной точки и другой, определенной, но произвольно выбранной точки.
Электрическая емкость уединенного проводника
Скалярная величина, характеризующая способность проводника накапливать электрический заряд, равная отношению заряда проводника к его потенциалу в предположении, что все другие проводники бесконечно удалены и что потенциал бесконечно удаленной точки принят равным нулю.
Электрическая емкость между двумя уединенными проводниками
Скалярная величина, равная абсолютному значению отношения электрического заряда одного проводника к разности электрических потенциалов двух проводников, при условии, что эти проводники имеют одинаковые по величине, но противоположные по знаку заряды и что все другие проводники бесконечно удалены.
Конденсатор
Система из двух разделенных диэлектриком проводников (обкладок), предназначенная для использования емкости между этими двумя проводниками.
Емкость конденсатора
Абсолютное значение отношения электрического заряда одной из обкладок конденсатора к разности потенциалов между ними при условии, что обкладки имеют одинаковые по величине к противоположные по знаку заряды.
Емкость между двумя проводниками, входящими в систему проводников (частичная емкость)
Абсолютное значение отношения электрического заряда одного из проводников, входящего в систему проводников, к разности потенциалов между ним и другим проводником, если все проводники, кроме последнего, имеют один и тот же потенциал; если в рассматриваемую систему проводников входит земля, то ее потенциал принимается равным нулю.
Стороннее электрическое поле
Поле, обусловленное тепловыми процессами, химическими реакциями, контактными явлениями, механическими силами и другими неэлектромагнитными (при макроскопическом рассмотрении) процессами; характеризуется силовым воздействием на заряженные частицы и тела, находящиеся в области, где это поле существует.
Индуктированное электрическое поле
Электрическое поле, возбуждаемое изменением во времени магнитного поля.
Электродвижущая сила Э. д. с.
Скалярная величина, характеризующая способность стороннего и индуктированного электрических полей вызывать электрический ток, равная линейному интегралу напряженности сторон- него и индуктированного электрических полей между двумя точками вдоль рассматриваемого пути, или вдоль рассматриваемого замкнутого контура.
Электрическое напряжение
Скалярная величина, равная линейному интегралу напряженности результирующего электрического поля (электростатического, стационарного, стороннего, индуктированного) между двумя точками вдоль рассматриваемого пути.
Телеграмм канал для тех, кто каждый день хочет узнавать новое и интересное: Школа для электрика
Если Вам понравилась эта статья, поделитесь ссылкой на неё в социальных сетях. Это сильно поможет развитию нашего сайта!
Не пропустите обновления, подпишитесь на наши соцсети:
ГЛАВА 1. ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ
§1.1. Определение и изображение электрического поля
Электрические свойства тел объясняются присутствием в них заряженных частиц . Такие частицы , как электрон и протон , имеют равные по абсолютному значению заряды , при этом заряд электрона отрицателен , а заряд протона положителен . Указанные частицы вместе с нейтронами входят в состав атомов вещества , однако они могут находиться и в свободном состоянии . Если тело заряжено , то в нем преобладают положительные или отрицательные заряды ; если число тех и других зарядов одинаково , то тело в электрическом отношении нейтрально . Тела с одноименными зарядами отталкиваются , тела с разноименными зарядами притягиваются . Электрически заряженное тело неразрывно связано с окружающим его электрическим полем , через которое и осуществляется взаимодействие электрически заряженных тел . Электрическое поле — одна из двух сторон электромагнитного поля , характеризующаяся воздействием на электрически заряженную частицу с силой , пропорциональной заряду частицы и не зависящей от ее скорости . Из определения электрического поля следует , что оно является силовым или векторным . Для обнаружения и изучения электрического поля используются пробные неподвижные точечные заряженные тела с очень малым положительным зарядом q. Линейные размеры точечных заряженных тел очень малы по сравнению с расстоянием до точек , в которых рассматривается их электрическое поле . Ввиду малости линейных размеров и значения заряда пробного тела исследуемое электрическое поле практически можно считать неискаженным . В данной главе будут рассмотрены электростатические поля , т . е . такие , которые создаются неподвижными заряженными телами . Для краткости будем называть их просто электрическими полями . Рис . 1.1. Электрическое поле уединенного заряженного тела Рассмотрим электрическое поле уединенного неподвижного точечного заряженного тела с зарядом Q ( рис . 1.1, а ), расположенного в произвольной точке горизонтальной плоскости . Поместим в точку А этой плоскости пробное заряженное тело с зарядом q. Поскольку сила отталкивания , действующая на пробное заряженное тело , лежит на линии , соединяющей центры взаимодействующих заряженных тел , пробное заряженное тело будет перемещаться в радиальном направлении ( так же , как и пробное заряженное тело , помещенное в точку В ). Помещая пробное заряженное тело в другие точки и продолжая эти рассуждения , получим картину , которая условно изображает электрическое поле с помощью линий , называемых силовыми ( рис . 1.1, б ). В частном случае уединенного точечного заряженного тела силовые линии представляют собой прямые , проведенные через точку , в которой находится это тело . В общем случае вектор силы , с которой поле действует на пробное заряженное тело в данной точке поля , совпадает с касательной к силовой линии в этой точке .
Карточка № 1.1 (146). Определение и изображение электрического поля
| На рисунке показана модель атома В области В | 16 | |
| водорода . В какой области пространства | ||
| И в области А , и в области В | 96 | |
| действует электрическое поле ? | ||
| В области А | 89 | |
| Какое из приведенных утверждений вы | Поле | и силовые | линии | существуют 52 | |||||
| считаете правильными ? | реально | ||||||||
| Поле | существует | реально , | а | силовые 17 | |||||
| линии — условно | |||||||||
| Поле | существует | условно , | а | силовые 36 | |||||
| линии — реально | |||||||||
| И поле , и силовые линии существуют 28 | |||||||||
| условно | |||||||||
| Где существует | поле уединенного Только в плоскости | 30 | |||||||
| заряженного тела ? | |||||||||
| В пространстве | 21 | ||||||||
| В каком из приведенных случаев | В обоих случаях | 88 | |||||||
| взаимодействующие | заряженные | тела | |||||||
| В случае а ) | 83 | ||||||||
| можно считать точечными ? | |||||||||
| В случае б ) | 1 | ||||||||
| Ни в том , ни в другом случае | 69 | ||||||||
| На рисунке показано электрическое поле | В точке А | 10 | |||||||
| системы разноименно заряженных тел . В | |||||||||
| В точке В | 40 | ||||||||
| какой точке поля сила F, с которой поле | |||||||||
| В точке С | 11 | ||||||||
| действует | на | пробный | заряд , | ||||||
| расположена правильно ? | |||||||||
§ 1.2. Закон кулона. Напряженность электрического поля
Взаимодействие точечных заряженных тел описывается законом Кулона . Сила взаимодействия F между точечными заряженными телами Q и q , расположенными в данной среде на расстоянии R друг от друга ( рис . 1.2, а ), прямо пропорциональна произведению зарядов этих тел и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними :
| F = | ( 1.1 ) | |
| 4πε r ε 0 R 2 |
где Q и q — значения зарядов , Кл (1 Кл = 6,3 × 10 18 зарядов электрона ); e r — относительная диэлектрическая проницаемость среды , показывающая , во сколько раз сила взаимодействия в данной среде меньше , чем в вакууме ( величина безразмерная ); e 0 = 8,86 ´ 10 -12 Ф / м — электрическая постоянная . Введем силовую характеристику поля — напряженность : ξ = F q Напряженность электрического поля в данной точке определяется силой , действующей на помещенное в эту точку пробное тело , обладающее единичным положительным зарядом . Единица напряженности [ x ]= Н / Кл ( ньютон на кулон ). Для поля уединенного точечного заряженного тела на основании закона Кулона
| ξ = | Q | ( 1.2 ) |
| 4πε r ε 0 R 2 |
Рис . 1.2. Взаимодействие двух одноименно заряженных тел ( а ), электрическое поле заряженного шара ( б ) Рассмотрим в качестве примера электрическое поле уединенного заряженного металлического шара с зарядом — Q ( рис . 1.2, б ). Напряженность поля внутри металлического шара при статическом заряде равна нулю . В самом деле , при наличии электрического поля в проводящей среде электроны благодаря взаимному отталкиванию придут в движение и , следовательно , статическое состоние установится только тогда , когда напряженность поля внутри шара станет равной нулю . Таким образом , избыточный электрический заряд распределится только на его поверхности . Напряженность поля вне шара и на его поверхности находят , предполагая , что заряд — Q сосредоточен в центре шара .
Карточка № 1.2 (277) Закон Кулона. Напряженность электрического поля
| Как изменится сила взаимодействия между двумя | Остается неизменной | 23 | ||||
| заряженными | телами с зарядами Q и | q , если при | ||||
| Увеличится в 2 раза | 62 | |||||
| q =const заряд Q увеличить в 2 раза , причем расстояние | ||||||
| Уменьшится в 2 раза | 56 | |||||
| между зарядами также удвоится ? | ||||||
| Уменьшится в 4 раза | 85 | |||||
| Как изменится сила взаимодействия между двумя Увеличится | 78 | |||||
| заряженными телами , если разделяющий их воздух | ||||||
| Уменьшится | 94 | |||||
| заменить дистиллированной водой ? | ||||||
| Останется неизменной | 60 | |||||
| В какой зоне находится точка , | напряженность поля В зоне С | 71 | ||||
| которой равна нулю ? | ||||||
| В зоне А | 90 | |||||
| Не существует | 95 | |||||
| В зоне В | 103 | |||||
| Какой из приведенных графиков соответствует | 32 | |||||
| изменению | напряженности | поля | уединенного | |||
| заряженного тела ? | ||||||
| Изменится ли напряженность поля уединенного | Изменится | 102 |
| точечного заряженного тела в данной точке , если знак | ||
| Не изменится | 75 | |
| заряда тела изменить на противоположный , а значение | ||
| заряда оставить неизменным ? |
Физика. 10 класс
§ 22-3. Электрическая ёмкость. Электрическая ёмкость уединённого проводника
Проводники и системы, состоящие из нескольких проводников, обладают свойством накапливать электрический заряд. Какая физическая величина характеризует это свойство?
Электрическая ёмкость. Для характеристики свойства проводника накапливать электрический заряд ввели физическую величину — электрическую ёмкость С. Для объяснения физического смысла этой величины рассмотрим следующий опыт: присоединим тонким длинным проводником к стержню электрометра с заземлённым корпусом уединённый полый металлический шар.
Проводник считают уединённым, если он расположен вдали от возможных источников электрического поля как проводящих, так и непроводящих тел. Если вблизи заряженного проводника находятся другие тела, то вследствие явления электростатической индукции в проводниках происходит перераспределение свободных электрических зарядов — возникают индуцированные заряды, а в диэлектриках — смещение в противоположные стороны разноимённых зарядов, входящих в состав атомов вещества, приводящее к возникновению поляризационных зарядов. Поляризационные заряды, возникающие в диэлектриках, и заряды, индуцируемые на проводниках, создают дополнительное электростатическое поле, изменяющее потенциал заряженного проводника.
Касаясь наэлектризованным проводящим шариком, закреплённым на изолирующей ручке, внутренней поверхности полого металлического шара, будем последовательно сообщать ему одинаковые положительные электрические заряды, увеличивая его суммарный заряд в 2, 3 и т. д. раз ( рис. 118.12 ). Чем больше сообщённый шару электрический заряд, тем больше его потенциал, так как , где R — радиус шара. Значит, во сколько раз увеличился заряд шара, во столько же раз увеличился и его потенциал, т. е. отношение электрического заряда к потенциалу остаётся величиной постоянной для данного уединённого шара: .
Прямая пропорциональная зависимость между потенциалом и электрическим зарядом справедлива не только для уединённых шарообразных проводников, но и для любого уединённого проводника произвольной формы. Необходимо только, чтобы форма и размеры проводника, а также диэлектрические свойства среды, в которой он находится, оставались неизменными.
Электрическая ёмкость уединённого проводника — физическая скалярная величина, количественно характеризующая способность проводника накапливать электрический заряд и равная отношению заряда проводника к его потенциалу:
Отметим, что электрическая ёмкость является характеристикой уединённого проводника и не зависит ни от наличия избыточного заряда, ни от его потенциала. Поскольку заряды располагаются только на внешней поверхности проводника, то ни от вещества, из которого он изготовлен, ни от его массы электроёмкость проводника также не зависит. Она зависит только от формы и размеров проводника, а также от диэлектрической проницаемости среды, в которой этот уединённый проводник находится. Например, электроёмкость уединённого проводящего шара радиусом R, находящегося в безграничной однородной среде с диэлектрической проницаемостью ε, определяют по формуле
Единицей электрической ёмкости в СИ является фарад (Ф).
1 Ф — очень большая электроёмкость. Электроёмкостью С = 1 Ф обладал бы находящийся в вакууме уединённый шар радиусом R = 9 ∙ 10 9 м (для сравнения: радиус земного шара RЗ = 6,4 ∙ 10 6 м ). Поэтому на практике применяют дольные единицы: микрофарад ( 1 мкФ = 1 ∙ 10 –6 Ф ), нанофарад ( 1 нФ = 1 ∙ 10 –9 Ф ) и пикофарад ( 1 пФ = 1 ∙ 10 –12 Ф ).
Например, электроёмкость такого огромного проводника, как земной шар, равна С = 0,71 мФ , а электроёмкость человеческого тела примерно С = 50 пФ .
Из истории физики
В XVII-XVIII в. учёные рассматривали электричество как нематериальную жидкость. Эта жидкость могла вливаться в проводник и выливаться из него. Так появился термин «электрическая ёмкость».
1. Какой проводник можно считать уединённым?
2. Что называют электрической ёмкостью уединённого проводника?
3. От чего зависит электроёмкость уединённого проводника?
4. Обладает ли электроёмкостью незаряженный проводник?
5. Можно ли, проанализировав формулу для расчёта электроёмкости уединённого проводника, утверждать, что его электроёмкость зависит от заряда и потенциала проводника?
6. Два проводящих заряженных шара приводят в соприкосновение. Как распределятся заряды на шарах, если один из них алюминиевый, а другой стальной и радиусы шаров одинаковые?
* Это выражение можно получить в результате математических преобразований двух формул: для нахождения электроёмкости и потенциала заряженного шара . ↑